Thermodynamique (2004-2010). - Université de Genève
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nombre d’états d’énergie dans l’intervalle {ɛ−δɛ/2; ɛ+δɛ/2} est proportionnel au volume !<br />
On trouve donc, que la distance moyenne entre <strong>de</strong>ux niveaux d’énergie est<br />
δɛ/δN ∝ V −1<br />
(9.3)<br />
(ii) Les seuls paramètres qui caractérisent le problème sont : diamètre <strong>de</strong> la boîte<br />
V 1/d , masse <strong>de</strong> la particule m, constante <strong>de</strong> Planck . La combinaison 2 V −2/d /m est<br />
la seule combinaison qui a les dimensions d’énergie, à l’ai<strong>de</strong> <strong>de</strong> laquelle nous exprimons<br />
l’expression ci-<strong>de</strong>ssus<br />
δɛ/δN = C( 2 V −2/d /m) d/2<br />
Le facteur entre parenthèses a la dimension d’énergie. Le terme à gauche <strong>de</strong> l’équation a<br />
également la dimension d’énergie. Il suit que forcément C doit avoir la dimension d’énergie<br />
à la puissance 1 − d/2.<br />
(iii) La seule échelle d’énergie dans notre problème à part 2 V −2/d /m, est l’énergie<br />
moyenne <strong>de</strong> l’intervalle {ɛ−δɛ/2; ɛ+δɛ/2} pour laquelle nous sommes en train <strong>de</strong> calculer<br />
la distance moyenne entre les niveaux d’énergie. Il suit que C ∼ ɛ 1−d/2 , donc la distance<br />
moyenne entre les niveaux d’énergie est δɛ/δNɛ ∼ d V −1 m −d/2 ɛ 1−d/2 .<br />
L’inverse <strong>de</strong> cette quantité, δNɛ/δɛ est le nombre <strong>de</strong> niveaux d’énergie dans l’intervalle<br />
{ɛ − δɛ/2; ɛ + δɛ/2}. En prenant la limite δɛ → 0 nous reconnaissons, que cela correspond<br />
à la définition <strong>de</strong> la dérivée dN/dɛ, où N(ɛ) est le nombre <strong>de</strong> niveaux d’énergie inférieur<br />
à ɛ.<br />
Définition : Considérant une certaine valeur <strong>de</strong> l’énergie, la <strong>de</strong>nsité d’états D(ɛ) quantifie<br />
le nombre <strong>de</strong> niveaux d’énergie par unité d’énergie autour <strong>de</strong> cette valeur <strong>de</strong> l’énergie.<br />
La <strong>de</strong>nsité d’états est donnée par la dérivée dN/dɛ, où N(ɛ) est le nombre <strong>de</strong> niveaux<br />
d’énergie inférieur à ɛ.<br />
Ainsi nous arrivons à l’expression pour la <strong>de</strong>nsité d’états pour une particule dans une<br />
boîte en d dimensions<br />
D(ɛ) = AV ɛ η <br />
2m<br />
A ∼<br />
2<br />
d/2<br />
η = d<br />
− 1 (9.4)<br />
2<br />
Pour concrétiser la chose nous allons calculer le nombre d’états pour les paramètres<br />
suivants : L=10 cm, ɛ = kB · 300 K, m = 4.7 · 10 −26 kg (azote), d=3. Avec ces paramètres<br />
D(ɛ) = 1.6·10 51 (J −1 ). La distance moyenne entre les niveaux d’énergie est donc 1/D(ɛ) =<br />
6.4·10 −52 (J). Cela correspond à 4.6·10 −29 Kelvin. Les fluctuations thermiques permettent<br />
une incertitu<strong>de</strong> sur l’énergie d’environ δɛ = kBT . Le nombre <strong>de</strong> niveaux d’énergie dans<br />
cette ban<strong>de</strong> est donc δN = 2 · 10 23 , ce qui est clairement un nombre astronomique.<br />
Nous voyons, que, malgré le fait que les énergies sont quantifiées, on n’en remarquera<br />
pas facilement l’effet dans la vie quotidienne. Sur une échelle macroscopique les niveaux<br />
d’énergie sont tellement proches les uns <strong>de</strong>s autres, qu’on ne remarque pas que les énergies<br />
sont quantifiées.<br />
9.4 Bosons et Fermions<br />
Toutes les particules élémentaires découvertes à ce jour sont soit <strong>de</strong>s bosons, soit <strong>de</strong>s<br />
fermions. Des particules composées <strong>de</strong> plusieurs particules élémentaires peuvent également<br />
être classées comme <strong>de</strong>s fermions ou <strong>de</strong>s bosons, comme suit : Si un objet est composée <strong>de</strong><br />
plusieurs bosons, le résultat est un boson. Si un objet est composée <strong>de</strong> plusieurs fermions,<br />
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