Modélisation et simulation numérique de la génération de plasma ...

7.3. Décharge Fil - Cylindre positiveI (µA)10 510 410 3100 102 104 106 10810 6 t (µs)∆t (s)10 −510 −6∆t cinétique∆t relaxation diélectrique∆t convection∆t CL potentiel10 −7∆t diffusion10 −810 −910 −1010 −1110 −12100 102 104 106 10810 −4 t (µs)Figure 7.19 – Décharge positive - Pulse decourantFigure 7.20 – Décharge positive - Conditionsde stabilité sur le pas de tempsN e(cm −3 )10 13 x (cm)10 1110 910 710 510 3t = 0 µst = 0.02 µst = 0.04 µst = 0.66 µst = 1.74 µsN +(cm −3 )10 1310 1110 910 710 5x (cm)t = 0 µst = 0.02 µst = 0.04 µst = 0.23 µs0 0.05 0.1 0.15 0.210 30 0.5 1 1.5 2Figure 7.21 – Décharge positive - Évolutionde la densité électronique lors d’un pulse decourantFigure 7.22 – Décharge positive - Évolutionde la densité en ions positifs lors d’un pulsede courantplus intense que celle produite dans le cas de l’électrode négative de rayon 1 mm. La productiond’espèces électriques créées est 100 fois plus importante, mais durant un laps de temps 100 foisplus court. Au final, on retrouve donc des niveaux de courant sensiblement égaux entre les pulses,de l’ordre de 2 à 3 mA.La densité en ions négatifs est concentrée dans la région anodique, Figure 7.23. Lorsque lesions positifs sont suffisamment éloignés de la zone anodique, le champ électrique recouvre unevaleur capable d’enclencher un nouveau pulse grâce à la présence de quelques électrons germesissus du détachement électronique.Il est à noter ici que, comme pour la décharge positive entre deux sphères présentées paragraphe6.3, la photoionisation permet de maintenir le régime de décharge pulsée (non illustréici). Celle-ci alimente les zones entourant l’anode en électrons. Les électrons se dirigent alors93