Modélisation et simulation numérique de la génération de plasma ...

A.2. Sources en volumeξ = 0,06 − 0,12 des photons est émise dans cette gamme d’énergie. Lors de leur déplacementdu point x ′ au point x, une partie des photons est absorbée et seule une proportion des photonsinitiaux parvient au point x. Le coefficient d’absorption des photons est déterminé dans l’airgrâce aux travaux expérimentaux de Penney et Hummert [51].Le nombre d’électrons et ions positifs S photo créés par unité de temps et de volume en un pointx de l’espace par photoionisation est la somme sur tout le volume de toutes les contributions x ′ :S photo (x) = ξ4πp qp + p q∫Vd 3 x ′ S ion(x ′ )|x − x ′ | 2Ce−k|x−x′ |(A.1)où C = 162,2 cm −1 et k = 119,9 cm −1 .Attachement électroniquee, O 2 → O − 2La source d’ions O − 2 due à l’attachement électronique s’écrit de la même manière que l’ionisation.Le libre parcours moyen est noté 1/η, cf. Tableau A.1.Recombinaisonse, O + 2 → O 2e, N + 2 → N 2O + 2 , O− 2 → O 2 , O 2N + 2 , O− 2 → N 2 , O 2Les recombinaisons dépendent de la densité de chacune des espèces chargées. Le taux de réactions’écrit donc comme le produit des densités et d’un coefficient β exprimé en unité de volume parseconde. La valeur numérique de ce coefficient est ([45]) :β = 2.10 −7 cm 3 s −1Excitation des neutres (oxygène) en métastablese, O 2 → e, O ∗ 2L’excitation des neutres par collision des électrons dépend elle aussi du niveau d’énergie desélectrons et s’écrit comme le produit de la fréquence des collisions excitantes et de la densité desélectrons. Les valeurs suivantes du rapport α m sur la densité des neutres sont issues de [46] ets’expriment en m 2 :155