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Modélisation et simulation numérique de la génération de plasma ...

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3.2. Analyse <strong>de</strong>s résultatsd’une influence moindre <strong>de</strong> <strong>la</strong> catho<strong>de</strong>, qui possè<strong>de</strong> un rayon plus important.On remarque qu’il subsiste un vent ionique d’environ 0,5 m/s en y = 20 mm. Les erreurs <strong>de</strong>mesures étant <strong>de</strong> 0,2 à 0,3 m/s, il est difficile <strong>de</strong> dire si l’eff<strong>et</strong> <strong>de</strong>s couronnes se fait réellementressentir à c<strong>et</strong>te distance <strong>de</strong> <strong>la</strong> paroi. En tous les cas, l’actionneur agit principalement près <strong>de</strong> <strong>la</strong>paroi, entre y = 0 <strong>et</strong> y = 5 mm.Eff<strong>et</strong> sur une couche limite <strong>la</strong>minaire [62] L’eff<strong>et</strong> <strong>de</strong>s actionneurs sur un écoulement <strong>de</strong>couche limite est déterminé à partir <strong>de</strong>s profils <strong>de</strong> vitesse. Le vent ionique modifie <strong>la</strong> vitesse <strong>de</strong>l’écoulement dans <strong>la</strong> zone proche <strong>de</strong> <strong>la</strong> paroi. C<strong>et</strong> eff<strong>et</strong> dépend principalement du maximum <strong>de</strong>vitesse produit par l’actionneur par rapport à <strong>la</strong> vitesse <strong>de</strong> l’écoulement.Figure 3.6 – Eff<strong>et</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> ’DC1’ (gauche) <strong>et</strong> <strong>la</strong> ’DC2’ (droite) sur une couche limite <strong>la</strong>minaire ([62])L’eff<strong>et</strong> <strong>de</strong>s couronnes ’DC1’ <strong>et</strong> ’DC2’ est représenté Figure 3.6 pour une vitesse d’écoulement<strong>de</strong> 5 m/s. Les profils <strong>de</strong> vitesse représentés sont obtenus en aval <strong>de</strong> l’actionneur, en x = 590 mm,soit 20 mm après l’actionneur.L’eff<strong>et</strong> sur <strong>la</strong> couche limite diffère gran<strong>de</strong>ment d’une configuration à l’autre. Malgré un ventionique résiduel plus faible, <strong>la</strong> couronne ’DC1’ provoque un changement important <strong>de</strong> <strong>la</strong> couchelimite. Ceci est probablement dû à <strong>la</strong> création d’instabilités dans <strong>la</strong> couche limite, du fait <strong>de</strong>s actionsfortement contraires <strong>de</strong> l’ano<strong>de</strong> <strong>et</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> catho<strong>de</strong>. La couronne ’DC2’ introduit un supplément<strong>de</strong> vitesse dans <strong>la</strong> couche limite <strong>et</strong> <strong>de</strong> façon mieux répartie. Une conséquence est l’amincissement<strong>de</strong> l’épaisseur <strong>de</strong> <strong>la</strong> couche limite.Les actionneurs couronnes réalisés à l’ONERA m<strong>et</strong>tent en évi<strong>de</strong>nce <strong>la</strong> création d’un ventionique qui dépend fortement <strong>de</strong> l’état <strong>de</strong>s électro<strong>de</strong>s. Lorsque les électro<strong>de</strong>s ont <strong>de</strong>s rayons <strong>de</strong>courbure très fins (DC1), l’action provoque <strong>de</strong>s instabilités.3.2 Analyse <strong>de</strong>s résultatsLes résultats expérimentaux sur <strong>la</strong> décharge ’DC1’ corroborent <strong>la</strong> proposition <strong>de</strong> Raizer [55]selon <strong>la</strong>quelle <strong>la</strong> décharge couronne positive est généralement plus intense que <strong>la</strong> couronne négative,cf. paragraphe 1.2. En eff<strong>et</strong>, <strong>la</strong> décharge positive crée un vent ionique plus intense que <strong>la</strong>décharge négative, alors que les électro<strong>de</strong>s ont <strong>de</strong>s rayons <strong>de</strong> courbure i<strong>de</strong>ntiques. L’explication39

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