Modélisation et simulation numérique de la génération de plasma ...

8. Modélisation pseudo 1D du cas expérimental1212101088h a6h c6442201 1.01 1.02 1.03 1.04t (ms)01 1.01 1.02 1.03 1.04t (ms)Figure 8.8 – Nombre de mailles décrivant les zones d’avalanche électronique à l’anode (gauche)et à la cathode (droite)à l’anode. Ce nombre est trop faible et provoque une transition brutale des conditions d’entretiende la décharge, qui se traduit par une dynamique très instable.10 4 t (ms)I (µA)10 310 2l x= 800l x= 160010 10 0.2 0.4 0.6 0.8 1Figure 8.9 – Effet d’un schéma numérique plus diffusif sur les régimes de déchargesEffet de la diffusion L’apparition des pulses de courant pour le cas à 400 mailles est représentativede l’effet de la diffusion numérique. Cette tendance se confirme si le schéma d’intégrationspatiale, du deuxième ordre, est dégénéré à l’ordre 1 dans les zones proches des électrodes. La Figure8.9 représente le courant électrique obtenu lorsque le limiteur de pente des équations (6.14)et (6.15) est nul sur les mailles i = 1 et i = l x . Cela revient à accentuer la diffusion numériquesur les mailles en contact avec la cathode et l’anode. On observe alors le même régime de pulsestel que décrit précédemment sur une plus large gamme de maillage (800 mailles). L’étude deconvergence en maillage montre à nouveau que le régime continu est la solution du modèle maisil apparaît clairement que l’effet d’une diffusion est particulièrement important dans le domainede la simulatton des décharges électriques. Pour parvenir à simuler ces régimes de décharges pul-104