Eine Suche nach Doppelbeta-Zerfaellen von Cadmium-, Zink- und ...

1. Das Untergrundmodell
Det. Kristall mDet (g) mLack (g) t (h)
1 631869 04 6,505 0,022 –
2 631937 02 6,454 0,018 5282
3 631969 08 6,454 0,022 5282
4 631959 01 6,544 0,020 2217
5 631969 04 6,512 0,020 5610
6 631937 03 6,487 0,028 –
7 631960 03 6,526 0,020 5383
8 631972 02 6,465 0,017 5230
9 631969 09 6,469 0,021 4881
10 631938 06 6,461 0,019 3267
11 631959 06 6,468 0,021 4071
12 631969 10 6,492 0,020 4691
13 632083 02 6,529 0,021 3315
14 631969 01 6,548 0,021 5484
15 631969 03 6,520 0,018 5484
16 631686 06 6,527 0,021 –
Tabelle 1.2.: Zusammenstellung von Detektormasse mDet, Masse des Lacks mLack und
der Messzeit t der Kristalle. Die Zeit ergibt sich aus der Aufbereitung der
Rohdaten (siehe Abschnitt C.3).
1.2.2. Ereignisrate des 210 Pb
Bei der experimentellen Bestimmung der spezifischen Aktivitäten wurden verschiedene
Radionuklide vermessen. In der 235U-Zerfallsreihe stand nur ein Messwert zur Verfügung,
der für alle beteiligten Isotope angesetzt werden mußte. Die vermessenen Zerfälle werden
nun als Sonden bezeichnet, deren spezifische Aktivitäten nach folgenden Überlegungen
auf weitere Reihenmitglieder vererbt wurden: Wenn eine Sonde eine ausreichend hohe
Halbwertszeit im Vergleich zu den Folgeprodukten besitzt, werden diese sich mit der
Sonde im Gleichgewicht befinden. Das gilt ebenso für eine Sonde mit hinreichend kleiner
Halbwertszeit und einem Mutter-Isotop (der Sonde) mit ausreichend hoher Halbwertszeit.
Innerhalb der in den Tabellen D.2 und D.3 angeführten Zerfallsreihen lassen sich
so aus den spezifischen Aktivitäten der Sonden die Ereignisraten beinahe aller Reihenmitglieder
ermitteln.
Die Ausnahme bildet der Übergang 214
84 Po →210 82 Pb + α aus der 238U-Zerfallsreihe. Das
Mutterisotop 214Po mit der Halbwertszeit T1/2 = 164.3 µs wird sich mit dem Tochterisotop
210Pb (T1/2=22.3 a) nicht im Gleichgewicht befinden, selbst wenn zur Anreicherung
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