Eine Suche nach Doppelbeta-Zerfaellen von Cadmium-, Zink- und ...

1. Das Untergrundmodell
Abbildung 1.3.: Anpassung der Einzelenergie-Impulshöhenverteilung durch simulierte
Untergrundzerfälle an die experimentellen Daten. Die zur Analyse festgelegte
Detektorschwelle wird durch die punktierte Linie angedeutet.
Untergrundzerfälle ergibt, dargestellt. Bei Energien unterhalb 350 keV unterscheiden
sich die Spektren deutlich. Die experimentellen Rohdaten werden in diesem Bereich vom
113 Cd-Zerfall bestimmt, der in den Simulationen nicht betrachtet wurde. Die Diskrepanz
der Spektren spielt in der Auswertung keine Rolle, weil die Energien jenseits der
Detektorschwelle liegen. Auch oberhalb Energien von 3000 keV weichen die Spektren
mitunter erheblich voneinander ab. Dieser Energiebereich wird durch α- und β-Teilchen
aus den 232 Th- und 238 U-Zerfallsreihen dominiert. Sofern eine Zuordnung der Abweichungen
beider Spektren zu konkreten Zerfällen möglich ist, sind diese in der Abbildung
markiert.
Mit dem beschriebenen Untergrundmodell können die experimentellen Daten der
LNGS-Messung innerhalb der jeweils relevanten Energiebereiche von Einzelenergie- und
Summenspektrum in guter Übereinstimmung durch die simulierten Pseudo-Daten abgebildet
werden. Jenseits dieser Regionen existierten erhebliche Abweichungen. Die Verteilungen
der an einem Ereignis beteiligten Kristalle stimmen an den entscheidenden
Stellen–in der Koinzidenzanalyse werden Ereignisse mit mehr als einer Energiedeposi-
tion ausgewertet–überein. Anhand Tabelle 1.3, in der neben dem Anteil der an einem
der Vertei-
Ereignis beteiligten Detektoren NDet die Abweichung ∆NDet = N exp
Det
16
/N sim
Det