Eine Suche nach Doppelbeta-Zerfaellen von Cadmium-, Zink- und ...

C. Grundlegende Betrachtungen zur Koinzidenzanalyse
Abbildung C.2.: Einzelenergie-Impulshöhenverteilung im gesamten Energiebereich für
den Zerfall; Nges = 10 6 .
Energiedeposition der im 116 Cd-Zerfall emittierten Elektronen und der γ-Strahlung aus
der Kernabregung des 116 Sn sichtbar. Daneben sind Energieeinträge erkennbar, in denen
die verschiedenen Teilchen aus dem Doppelbeta-Zerfall im selben Detektor in Wechselwirkung
getreten sind. Beispielsweise entsteht der Peak bei E = 2805 keV durch die
Akkumulation der gesamten Primärteilchenenergien im selben Kristall.
In Abbildung C.3 sind die vollständigen Energiedepositionen der Elektronen und des
γ-Quants im Elektronen- bzw. γ-Vollenergiepeak markiert. Die Compton-Kante für die
Streuung der Photonen liegt kaum sichtbar bei 1081 keV. Dagegen ist die Compton-
Rückstreukante aus der Absorption eines zuvor um 180 ◦ gestreuten Gamma-Quants bei
E = 213 keV gut erkennbar, denn der totale Abschwächungskoeffizient von Photonen in
CdTe beträgt [49]:
Eγ = 200 keV : µt = 2, 00 cm −1 , (C.4)
Eγ = 1022 keV : µt = 0, 35 cm −1 . (C.5)
Die Absorptionswahrscheinlichkeit für γ-Teilchen geringerer Energie sinkt im diskutierten
Bereich mit steigender Energie rapide, wie auch die totale Wechselwirkungswahrscheinlichkeit,
so dass die γ-Teilchen der höheren Energie seltener mit dem Kristall
in Wechselwirkung treten und dabei mit vergleichsweise geringerer Wahrscheinlichkeit
vollständig absorbiert werden.
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