Eine Suche nach Doppelbeta-Zerfaellen von Cadmium-, Zink- und ...
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2. Koinzidenzanalyse der <strong>Doppelbeta</strong>-Zerfälle<br />
Abbildung 2.6.: Parametrisierung <strong>von</strong> Ereignissen im Zerfall 106 Cd + e − → 106 Pd + e +<br />
in den Gr<strong>und</strong>zustand in drei Detektoren. Die zur Analyse verwendete<br />
Schwellenenergie ist durch die punktierte Linie, unterhalb der Ereignisse<br />
nicht ausgewertet werden können, angedeutet. Markante Einträge durch<br />
die Deposition verschiedener Teilchenenergien sind gekennzeichnet.<br />
dargestellt sind, wird in Tabelle 2.2 wiedergegeben. Die Zerfälle werden in den entsprechenden<br />
Abschnitten erläutert. Wenn sich ein Kern in einem Zuständ jenseits des ersten<br />
angeregten Niveaus befindet, kann er durch die Abregung über Zwischenniveaus in den<br />
Gr<strong>und</strong>zustand übergehen. Dabei werden mehrere Gamma-Quanten emittiert. Die Termschemata<br />
der 0νβ − β − Tochternuklide, für die Übergänge in solche Anregungsniveaus<br />
möglich sind, sind in Abbildung 2.7 dargestellt.<br />
Die Emission der am Kernzerfall <strong>und</strong> der Abregung des Tochternuklids beteiligten<br />
Teilchen erfolgt isotrop, wodurch bei sämtlichen Zerfällen keine kennzeichnende Winkelbeziehung<br />
zwischen den Energiedepositionen ermittelt werden konnte. Desweiteren<br />
besteht keine geometrische Korrelationen in Form einer Abstandsbeziehung, die sich<br />
gegenüber Energieeinträgen aus Untergr<strong>und</strong>zerfällen auszeichnet.<br />
2.2.1. Übergänge in das erste angeregte Niveau<br />
In Tabelle 2.3 sind die Energien aller im Kernzerfall <strong>und</strong> der Abregung des Tochternuklids<br />
involvierten Teilchen aufgelistet. Der Anteil <strong>von</strong> Ereignissen mit Energieeinträgen<br />
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