Eine Suche nach Doppelbeta-Zerfaellen von Cadmium-, Zink- und ...
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2. Koinzidenzanalyse der <strong>Doppelbeta</strong>-Zerfälle<br />
Zerfall E ∗ (keV) Eγ (keV)<br />
(W kt. (%))<br />
120 Te 1171 469 1171<br />
106 Cd 512 2210 512<br />
γ1 γ2 γ3 γ4 γ5 γ6 γ7 γ8 γ9<br />
1128 1594 1128 616 512<br />
(34) (66)<br />
1134 1589 622 512<br />
(100)<br />
1562 1161 1562 1050 512 434 1128 616 428 622<br />
(9) (86) (89,7) (1) (0,3) (0,7) (3)<br />
1706 1017 1194 512 578 1128 616<br />
(89) (96) (11) (3,7) (7,3)<br />
Tabelle 2.10.: Energien <strong>und</strong> Emissionswahrscheinlichkeiten Wkt. der bei den Kernzerfällen<br />
beteiligten Photonen. Für Kaskaden <strong>von</strong> Kernabregungen über<br />
Zwischenniveaus, bei denen der <strong>nach</strong>folgende Übergang nur durch einen<br />
Zerfallkanal möglich ist <strong>und</strong> die dann gemäß der aufsteigenden Indizierung<br />
der γi gekennzeichnet sind, wird die Emissionswahrscheinlichkeit nicht<br />
mehr angegeben.<br />
eingeteilt werden, die die vollständige Energiedeposition der Positronen <strong>und</strong> die Wechselwirkungen<br />
eines oder beider Annihilationsphotonen der Positronen <strong>von</strong>einander trennt<br />
(analog Abbildung 2.9). Auf der Gr<strong>und</strong>lage dieser Einteilung wurde die Analyse koinzidenter<br />
Energieeinträge ohne eine geometrischen Beziehung durchgeführt. Zudem wurden<br />
wie in Abschnitt 2.1.2 beschrieben Energieeinträge in drei Detektoren, deren Anteil an<br />
den insgesamt simulierten Zerfällen ca. 1 % beträgt, auf geometrisch korrelierte Koinzidenzen<br />
untersucht. Dabei können lediglich diejenigen Zerfälle mit Positronenenergien<br />
größer als die Schwellenenergie Emin = 365 keV ausgewertet werden. Die Signaturen<br />
sind in Tabelle 2.13 <strong>und</strong> die Effizienzen <strong>und</strong> Zählraten aus Untergr<strong>und</strong>ereignissen in<br />
Tabelle 2.14 zusammengefasst.<br />
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