Eine Suche nach Doppelbeta-Zerfaellen von Cadmium-, Zink- und ...

2. Koinzidenzanalyse der Doppelbeta-Zerfälle
geometrische Korrelationen, die aus der Positronenvernichtung resultieren, festgestellt
werden. Weil im Doppelbeta-Zerfalle zwei Positronen emittiert werden, sind geometrisch
korrelierte Energieeinträge in bis zu fünf Kristallen möglich. Da bereits der Anteil von
Ereignissen mit vier Detektoren sehr gering ist, wurde die Analyse auf Zwei- bzw. Drei-
Detektor-Ereignisse beschränkt und wie in Abschnitt 2.1 beschrieben durchgeführt. Die
ermittelten Nachweiseffizienzen und Zählraten aus Untergrundereignissen sind in Tabelle
2.14 zusammengestellt.
2.3.6. Signaturen der 0νβ + β + -Zerfälle
In diesem Abschnitt sind die Signaturen, die aus der Analyse koinzidenter Energiedepositionen
ermittelt wurden, zusammengestellt. Zur Identifikation der Übergänge wurden
Kriterien an den Bereich der insgesamt deponierten Energie E1 + E2, den Energiebereich
einer Deposition Ei und den Bereich, in dem sich das Verhältnis von niediger
zu hoher Energie E2/E1 befindet, formuliert. Die Signaturen, die unter Verwendung der
geometrischen Korrelation im Zusammenhang mit der Positronen-Vernichtung erstellt
wurden, sind mit einem Sternchen markiert.
106 Cd + 2e − → 106 Pd
E ∗ (keV) Signatur E1 ∨ E2 (keV) E1 + E2 (keV) E2/E1
512 Cd106 512cc 1 2363 . . . 2894 0,240 . . . 0,292
1128 Cd106 1128cc 1 1721 . . . 2894 0,344 . . . 0,374
1134 Cd106 1134cc 1 595 . . . 1241 0,873 . . . 0,923
106 Cd + e − → 106 Pd + e +
0 Cd106 0cb 1 479 . . . 543 1832 . . . 2362 0,273 . . . 0,307
Cd106 0cb 2 479 . . . 543 2363 . . . 2894 0,213 . . . 0,229
Cd106 0cb 3 ∗ 1667 . . . 1831 0,494 . . . 0,621
Cd106 512cb 1 ∗ 1153 . . . 1298 0,634 . . . 0,949
Cd106 1128cb 1 ∗ 562 . . . 657 0,580 . . . 0,640
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Tabelle 2.13.: Signaturen der Doppelbeta-Zerfälle mit Kriterien an eine Energie E1 ∨E2,
die Gesamtenergie E1 + E2 und das Verhältnis der Energien E2/E1.
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