Eine Suche nach Doppelbeta-Zerfaellen von Cadmium-, Zink- und ...

2. Koinzidenzanalyse der Doppelbeta-Zerfälle
2.2.3. Übergänge, bei denen drei Gamma-Energien aus der
Kernabregung möglich sind
Bei den an dieser Stelle diskutierten Doppelbeta-Zerfällen kann das Tochternuklid entweder
direkt durch die Emission eines Gamma-Quants γ1 oder über ein Zwischenniveau,
das seinerseits direkt in den Grundzustand zerfällt, so dass zwei Gamma-Quanten
(γ2, γ3) emittiert werden, in den Grundzustand übergehen. In Tabelle 2.5 sind die Zerfallswahrscheinlichkeiten
und Energien der beteiligten Teilchen aufgelistet (siehe auch
Abbildung 2.7).
Abbildung 2.10.: Einzelenergie-Impulshöhenverteilung aus dem 116 Cd-Zerfall. Die
Escape-Peaks der Annihilationsphotonen der Positronen aus der Paarerzeugung
des γ1 sind ausgehend von der vollständigen Energiedeposition
markiert.
Anhand der Abbildung 2.10 können Energieeinträge, die auf Wechselwirkungen der γ1
beruhen, erläutert werden. In der Darstellung sind die vollständigen Energiedepositionen
der im Doppelbeta-Zerfall und der Abregung des Tochternuklids emittierten Teilchen
markiert. Die Gammas mit E > 1022 keV können mit den Kristallen über Paarerzeugung
in Wechselwirkung treten. Bei der Annihilation der Positronen entstehen Photonen
der Energie E = 511 keV, die sich in entgegengesetzten Richtungen fortbewegen. Die
Ecsape-Peaks sind in der Abbildung ausgehend von der vollständigen Energiedeposition
gekennzeichnet. Bei der mittleren Energieauflösung, die zur Analyse der experimentellen
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