Eine Suche nach Doppelbeta-Zerfaellen von Cadmium-, Zink- und ...

2. Koinzidenzanalyse der Doppelbeta-Zerfälle
(Forts.)
E ∗ (keV) Signatur E1 ∨ E2 (keV) E1 + E2 (keV) E2/E1
Cd106 1128cb 1 ∗ 556 . . . 651 0,575 . . . 0,640
1706 Cd106 1706cb 1 479 . . . 589 599 . . . 1298 0,901 . . . 0,943
106 Cd → 106 Pd + 2e +
Cd106 0bb 1 ∗ 686 . . . 768 0,680 . . . 0,750
Cd106 512bb 1 ∗ 686 . . . 768 0,685 . . . 0,746
120 Te + e − → 120 Sn + e +
Te120 0cb 1 ∗ 638 . . . 714 0,618 . . . 0,778
64 Zn + e − → 64 Ni + e +
0 Zn64 0cb 1 479 . . . 543 621 . . . 1151 0,835 . . . 0,912
Tabelle 2.13.: Signaturen der Doppelbeta-Zerfälle mit Kriterien an eine Energie E1 ∨E2,
die Gesamtenergie E1 + E2 und das Verhältnis der Energien E2/E1.
2.4. Grenzen für die Halbwertszeiten
Die Halbwertszeit der Doppelbeta-Zerfälle, die mit Gleichung (B.30) berechnet wird,
ist direkt proportional zur Nachweiseffizienz ɛ. In der Analyse wurden charakteristische
koinzidente Energieeinträge der verschiedenen Teilchen aus dem Doppelbeta-Zerfall
(Elektronen, Positronen, Dipolstrahlung) und der Kernabregung des Tochternuklides zur
Erstellung von Signaturen verwendet.
Zur Ermittlung der Grenze für die Halbwertszeit werden wie im Anhang B.4 beschrieben
die Zählraten aus Ereignissen im experimentellen Datensatz Z exp
Unt und dem Pseudospektrum
Z sim
Unt für jede Signatur verwendet. In Tabelle 2.14 sind die Halbwertszeiten aus
der Koinzidenzanalyse zusammengestellt. Zum Vergleich werden daneben Halbwertszeiten
aus dem COBRA-Experiment in einer Einzelsignal-Analyse der Elektronenenergie
[11] und den besten Publikationen angegeben.
43