Klangsynthese und Physical Modeling - Brothers in Music
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DIPLOMARBEIT HENRI HAGENOW<br />
Endpunkte übere<strong>in</strong>stimmt. Da die typischen Instrumentenbrücken sehr fest s<strong>in</strong>d, ist der<br />
Wert der Reflexions-Transferfunktion <strong>in</strong> praktischen Anwendungen meist S b(z) ≈ 1.<br />
Ähnliches gilt für den Fall, wenn die Brückenimpedanz gegen Null geht. S b(z) geht dann<br />
gegen –1, was mit der Physik e<strong>in</strong>er Saite mit e<strong>in</strong>em freien Ende übere<strong>in</strong>stimmt. In allen<br />
Fällen gilt: |S b(e jωT )| ≤ 1 für alle ω.<br />
Die Geschw<strong>in</strong>digkeitswellen-Version der Brückenreflexions-Transferfunktion folgt aus der<br />
Kraftwellen-Reflektanz wie folgt:<br />
ist also e<strong>in</strong>fach die negative Kraftwellen-Brückenreflexions-Transferfunktion.<br />
Die Reflexions-Transferfunktion S b(z) spezifiziert die Reflexionsanteile der e<strong>in</strong>zelnen<br />
Frequenzen am Steg Die Transmissions-Transferfunktion oder auch ‚Transmittanz‘ ist das<br />
Komplement zu S b(z). Es gilt V b(z) / V + (z) = 1 - S b(z) für Geschw<strong>in</strong>digkeitswellen <strong>und</strong><br />
F b(z) / F + (z) = 1 + S b(z) für Kraftwellen. Addiert man die reflektierte <strong>und</strong> transmittierte<br />
Leistung, so erhält man entsprechend der Energieerhaltung den Wert 1 [Smith, 2000].<br />
3.6 Kopplungsersche<strong>in</strong>ungen<br />
In e<strong>in</strong>er realistischen digitalen Implementierung e<strong>in</strong>es Saiten<strong>in</strong>strumentes darf das<br />
Phänomen der Kopplung nicht ignoriert werden. Kopplungseffekte be<strong>in</strong>halten hörbare<br />
Ersche<strong>in</strong>ungen im Klangspektrum, wie die Modulation der Amplitudenhüllkurven e<strong>in</strong>zelner<br />
Obertöne, die sich auf Schwebungen zwischen zwei oder mehreren gekoppelten<br />
Schw<strong>in</strong>gungsmoden zurückführen lassen, Zwei-Phasen-Abkl<strong>in</strong>gverhalten (two-stage decay,<br />
s.u.) <strong>und</strong> sogenanntes ‚Nachkl<strong>in</strong>gen‘ [We<strong>in</strong>reich, 1977]. Kopplung kann zwischen zwei oder<br />
mehreren Saiten, aber auch zwischen den Polarisationsebenen e<strong>in</strong>er e<strong>in</strong>zigen Saite<br />
stattf<strong>in</strong>den.<br />
Implementiert man nur e<strong>in</strong>en e<strong>in</strong>zigen Wellenleiter zur digitalen Synthese des Klanges e<strong>in</strong>er<br />
Saitenschw<strong>in</strong>gung, erhält man e<strong>in</strong> qualitativ noch recht schlechtes Klangbild, da hier die<br />
verschiedenen Kopplungsmechanismen der natürlichen Saiten<strong>in</strong>strumente noch nicht<br />
berücksichtigt werden. Die Obertöne im Klang gekoppelter Saiten bilden mit ihren<br />
<strong>in</strong>terssanteren Amplitudenhüllkurven e<strong>in</strong> lebendiges Klangbild. In e<strong>in</strong>er realen Saite<br />
existieren im allgeme<strong>in</strong>en zwei orthogonale transversale Schw<strong>in</strong>gungsebenen, die<br />
gegenseitig <strong>in</strong>tr<strong>in</strong>sisch mite<strong>in</strong>ander gekoppelt s<strong>in</strong>d [Hanson, 1994]. Ebenso besteht auch<br />
e<strong>in</strong>e <strong>in</strong>tr<strong>in</strong>sische Kopplung zwischen transversalen Schw<strong>in</strong>gungswellen <strong>und</strong> longitud<strong>in</strong>alen<br />
Onl<strong>in</strong>e-Version 1.0<br />
V<br />
V<br />
+<br />
−<br />
( z)<br />
( z)<br />
+<br />
F ( z)<br />
/ R<br />
= −Sb<br />
( z)<br />
− F ( z)<br />
/ R<br />
= −<br />
59<br />
(<br />
3.<br />
54)