Influenza dello strain-rate sul comportamento meccanico dei ...
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Cap. II – METODOLOGIE SPERIMENTALI PER LA MISURA DELLE CARATTERISTICHE<br />
TENSO-DEFORMATIVE DEI MATERIALI SOTTOPOSTI A REGIMI DINAMICI<br />
provino le riflessioni necessarie per raggiungere una distribuzione<br />
omogenea delle tensioni e delle deformazioni in tutta la lunghezza del<br />
provino, il che significa anche condizioni di equilibrio delle forze agenti<br />
<strong>sul</strong>le estremità del provino.<br />
Rispettando le due condizioni sopraccitate e rimanendo le due barre in campo<br />
elastico, può essere applicata la teoria della propagazione delle onde elastiche al<br />
sistema input bar-provino-output bar. In questo modo si possono ottenere le tre<br />
relazioni che permettono di calcolare la tensione, la deformazione e lo <strong>strain</strong>-<strong>rate</strong><br />
nel materiale del provino in funzione del tempo misurando in maniera diretta<br />
l’impulso incidente, riflesso e trasmesso di ampiezza rispettivamente ε I , ε R ed ε T .<br />
Si consideri la seguente figura che rappresenta il sistema input bar-provino-output<br />
bar<br />
Input <strong>strain</strong>-gage measuring: ε I and ε R<br />
Input bar<br />
1 2<br />
L<br />
v 2<br />
v 1<br />
specimen<br />
Output bar<br />
Output <strong>strain</strong>-gage measuring: ε T<br />
A 0 , ρ 0 , C 0<br />
A , ρ , C<br />
Figura 2. 3 - Schema del provino inserito tra la barra incidente e riflettente per una prova con la<br />
barra di Hopkinson<br />
• dalla teoria della propagazione delle onde uni-dimensionali si ha<br />
dove σ è la tensione;<br />
ρ<br />
v<br />
C<br />
è la densità del materiale;<br />
σ = ρvC (1)<br />
è la velocità della particella;<br />
è la velocità del suono nel mezzo;<br />
• l’equazione costitutiva del materiale in campo elastico è<br />
σ = ε E (2)<br />
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