Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut für ...
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Anhang A<br />
Die Raumgruppe des<br />
Zinkblendegitters<br />
α<br />
d<br />
z<br />
f<br />
c<br />
δ<br />
C1 : E<br />
β<br />
O<br />
y<br />
e<br />
b<br />
a<br />
x<br />
C2 : C 3α<br />
, C 3β<br />
, C 3γ<br />
, C 3δ<br />
, C<br />
-1<br />
3α<br />
, C<br />
-1<br />
3β<br />
,C<br />
-1 -1<br />
3γ<br />
, C 3δ<br />
C3 : C 2x<br />
, C 2y<br />
, C 2z<br />
-1 -1 -1<br />
C4 : IC 4x<br />
, IC 4y<br />
, IC 4z<br />
, IC 4x<br />
, IC 4y<br />
, IC 4z<br />
C5 : IC 2a<br />
, IC 2b<br />
, IC 2c<br />
, IC 2d<br />
, IC 2e<br />
,IC 2f<br />
γ<br />
(a)<br />
(b)<br />
Abbildung A.1: (a) Definition der Drehachsen des kubischen Gitters durch den Ursprung O<br />
und einen der bezeichneten Punkte. Die Achse erhält jeweils den gleichen<br />
Namen wie der Punkt, der sie definiert. (b) Die Symmetrieoperationen der<br />
Punktgruppe T d , eingeteilt in fünf Klassen.<br />
Die Symmetrie des Zinkblendegitters wird durch die Raumgruppe T 2 d beschrieben.<br />
Sie enthält alle Symmetrieoperationen, die das Gitter in sich selbst überführen. Sie<br />
setzt sich zusammen aus <strong>einer</strong> Untergruppe von Translationen und <strong>einer</strong> Untergruppe<br />
von Drehungen, welche zusätzlich die Raumspiegelung I enthält. Die Untergrup-<br />
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