Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut fÃ¼r ...

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6 INHALTSVERZEICHNIS 4.6 Gepulster Einschuß in MAMI . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 84 5 Experimente und Ergebnisse 89 5.1 Pulse aus Strained Layer Photokathoden . . . . . . . . . . . . . . . 89 5.2 Pulse aus Bulk GaAs Photokathoden . . . . . . . . . . . . . . . . . 93 5.3 Gepulster Einschuß in MAMI . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 104 6 Modellrechnungen für die gepulste Photoemission 111 7 Zusammenfassung 119 A Die Raumgruppe des Zinkblendegitters 121 B Simulationsrechnungen 123 B.1 Die Elektronenkanone . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 123 B.2 Die Solenoidlinsen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 124 Literaturverzeichnis 130 Publikation 139
Kapitel 1 Einleitung „Spin is in !“. Mit diesen Worten charakterisierte Bryan Montague auf dem ersten Spin-Symposium in Lausanne 1980 das wachsende Interesse am Spin in Experimenten der Mittel- und Hochenergiephysik [1]. Seither dominieren die Experimente mit spinpolarisierten Targets und spinpolarisierten Teilchenstrahlen immer mehr die Programme vieler großer Beschleunigerinstitute. Am kalifornischen Beschleuniger SLAC 1 wurden seit 1992 Experimente gar ausschließlich mit polarisiertem Strahl durchgeführt. Eines der frühen Spin-Experimente dieses Instituts wies die Paritätsverletzung in der inelastischen Streuung polarisierter Elektronen am unpolarisierten Deuteriumkern nach [2]. Paritätsexperimente mit polarisierten Elektronenstrahlen wurden in den folgenden Jahren an verschiedenen Instituten durchgeführt [3, 4] und bestätigten das von Glashow, Weinberg und Salam entworfene Standardmodell der elektroschwachen Wechselwirkung [5]. Auch das Paritätsexperiment, welches zur Zeit von der Kollaboration A4 am Mainzer cw-Racetrack-Mikrotron MAMI aufgebaut wird, mißt die Paritätsverletzung in der elastischen Elektron-Proton-Streuung [6]. Durch die extrem hohe Strahlqualität des Mikrotrons hinsichtlich Halo, Emittanz und Strahlschwankungen [7], wird die Genauigkeit des Experiments so weit gesteigert, daß Aussagen über den Beitrag der Strangequarks zum elektrischen Formfaktor des Nukleons getroffen werden können. Durch den cw-Betrieb kann die für die hohe statistische Genauigkeit erforderliche Anzahl von 10 14 Streuereignissen in einem Zählexperiment mit einem offenen Elektronenkalorimeter gesammelt werden. Für jedes dieser Paritätsexperimente wurde ein durch Photoemission aus III/V- Halbleitern erzeugter polarisierter Elektronenstrahl verwendet. Die Vorteile dieser Methode liegen in der hohen Brillanz (Stromstärke pro Flächeneinheit und Raumwinkelintervall) des erzeugten Strahls und in der Möglichkeit, eine schnelle Helizi- 1 Stanford Linear Accelerator 7
Seite 1 und 2: Aufbau einer gepulsten Quelle polar
Seite 5: Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 7 2
Seite 9 und 10: 9 Strom I I dc 408 ps 84% Verlust d
Seite 11 und 12: Kapitel 2 Photoemission aus Gallium
Seite 13 und 14: 2.1 Die Erzeugung des polarisierten
Seite 19 und 20: 2.2 Depolarisationsprozesse 19 D
Seite 21 und 22: 2.3 Das Spicer-Modell der Photoemis
Seite 23 und 24: 2.4 Die NEA-Oberfläche 23 ab. Die
Seite 25 und 26: 2.4 Die NEA-Oberfläche 25 den Ober
Seite 27 und 28: 2.4 Die NEA-Oberfläche 27 schließ
Seite 29 und 30: Kapitel 3 Der Experimentaufbau 3.1
Seite 31 und 32: 3.2 Der lichtoptische Aufbau 31 3.2
Seite 33 und 34: 3.2 Der lichtoptische Aufbau 33 Kom
Seite 35 und 36: 3.2 Der lichtoptische Aufbau 35 2.4
Seite 37 und 38: 3.2 Der lichtoptische Aufbau 37 Ei
Seite 39 und 40: 3.2 Der lichtoptische Aufbau 39 Int
Seite 41 und 42: 3.2 Der lichtoptische Aufbau 41 Ko
Seite 43 und 44: 3.3 Elektronenkanone und Strahlfüh
Seite 55 und 56: 3.4 Das Spektrometer / Spindreher 5
Seite 57 und 58:
3.4 Das Spektrometer / Spindreher 5
Seite 59 und 60:
3.5 Der Mottdetektor 59 mit 50 nA S
Seite 61 und 62:
3.5 Der Mottdetektor 61 Abbildung 3
Seite 63 und 64:
3.5 Der Mottdetektor 63 Impulshöhe
Seite 65 und 66:
3.5 Der Mottdetektor 65 0.34 0.32 A
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3.6 Die Hochfrequenzanlage 67 Hochs
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3.6 Die Hochfrequenzanlage 69 3.6.2
Seite 71 und 72:
3.6 Die Hochfrequenzanlage 71 triff
Seite 73 und 74:
3.6 Die Hochfrequenzanlage 73 Symbo
Seite 75 und 76:
3.6 Die Hochfrequenzanlage 75 Bei d
Seite 77 und 78:
Kapitel 4 Experimentiermethoden und
Seite 79 und 80:
4.2 Phasenaufgelöste Messung des P
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4.2 Phasenaufgelöste Messung des P
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4.4 Messung der Energieverteilung 8
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4.6 Gepulster Einschuß in MAMI 85
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Seite 89 und 90:
Kapitel 5 Experimente und Ergebniss
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5.1 Pulse aus Strained Layer Photok
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5.2 Pulse aus Bulk GaAs Photokathod
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Kapitel 6 Modellrechnungen für die
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113 c = 0 für t > 0 und x = 0 oder
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115 6 8. 10 Strom / w. E. 6 6. 10 6
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117 350 Diffusionskoeffizient D / c
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Kapitel 7 Zusammenfassung Diese Arb
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Anhang A Die Raumgruppe des Zinkble
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Anhang B Simulationsrechnungen B.1
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B.2 Die Solenoidlinsen 125 P--:3.22
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B.2 Die Solenoidlinsen 127 P--:3.22
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B.2 Die Solenoidlinsen 129 Magnetfe
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Literaturverzeichnis [1] B. Montagu
Seite 133 und 134:
LITERATURVERZEICHNIS 133 [25] S. Pl
Seite 135 und 136:
LITERATURVERZEICHNIS 135 [59] H. G.
Seite 137 und 138:
LITERATURVERZEICHNIS 137 [82] J. Ho
Seite 139:
Publikation
Seite 142 und 143:
16 P. Hartmann et al. / Nucl. Instr
Seite 144 und 145:
Seite 146 und 147:
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