Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut für ...

Kapitel 5
Experimente und Ergebnisse
Der erste Teil dieses Kapitels beschreibt Pulsexperimente mit vier verschiedenen
Strained Layer- und Bulk-Photokathoden unterschiedlicher Kristalldicke. Im zweiten
Teil werden Experimente vorgestellt, bei denen ein gepulster, polarisierter Elektronenstrahl
auf die MAMI-Hochfrequenz synchronisiert und in den Beschleuniger
eingeschossen wurde.
5.1 Pulse aus Strained Layer Photokathoden
Ziel dieses Experiments war die Klärung der Frage, ob mit den an MAMI eingesetzten
Standardphotokathoden vom Typ “1233” [100] ausreichend kurze Pulse
für den Einschuß in den Beschleuniger erzeugt werden können. Dieses Experiment
wurde noch nicht mit dem in Abschnitt 3.2.5 beschriebenen optischen Aufbau
durchgeführt. Alle maßgeblichen optischen Elemente befanden sich in einer optischen
Makrobank direkt hinter dem Laser. Der Laserstrahl wurde mit Hilfe von vier
Dachkantenprismen aus BK7 zum Vakuumfenster der Apparatur transportiert 1 ,wo
eine Linse mit 1300 mm Brennweite ihn auf die Photokathode fokussierte. Die Laserpulse
unterlagen daher nicht der Faserdispersion. Eine Pulsverlängerung durch
Dispersion in den Prismen konnte nicht nachgewiesen werden. Die Laserpulsdauer
am Ort der Photokathode wurde mit < 150 fs abgeschätzt. Die Zirkularpolarisation
am Eintrittsfenster der Vakuumkammer wurde zu 0.9950.001 bestimmt. Die
Messungen wurden bei einer Quantenausbeute von 510 ;4 bei einer Wellenlänge
von 8361 nm durchgeführt.
1 Bei der Totalreflektion an der langen Seite des Prismas werden die s- und p-polarisierten Anteile
des Lichts jeweils ohne Verluste reflektiert. Es kommt allerdings zu einer Phasenverschiebung, die
aus zirkularpolarisiertem Licht elliptisch polarisiertes Licht macht. Jeweils zwei Prismen können so
angeordnet werden, daß sich ihre Phasenverschiebungen kompensieren.
89