Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut für ...

74 Kapitel 3. Der Experimentaufbau
42.0
Verlustleistung / W
41.5
41.0
40.5
40.0
39.5
39.0
Zum Laser
-27.5 dB
Hohlleiter
Resonator
-30 dB
Vl
Di
Se
-27 dB
Ofen
38.5
Motorsteuerung
Regelkolben
Endschalter
2.6 2.8 3.0 3.2 3.4 3.6
Resonatorhöhe / cm
M
(a)
(b)
Abbildung 3.30: (a) Der Leistungsbedarf des Deflektorresonators und (b) eine Prinzipskizze
seiner Kolbenregelung.
horizontal ablenkenden Mode (b) beschrieben werden. Die Einkoppelung der Hochfrequenz,
wie in Abb. 3.29 gezeigt, bricht diese Zylindersymmetrie durch bevorzugte
Anregung der a-Mode. Ein Mitschwingen der b-Mode kann jedoch nicht völlig
unterdrückt werden. Erst das Anbringen metallischer Stäbe (Induktivitäten, s. Abb.
3.29) im Bereich des maximalen tangentialen Magnetfelds H φ der b-Mode führt
durch eine Frequenzverstimmung der b-Mode um δν = 125:75 MHz zu einer ausreichenden
Stabilisierung der Ablenkrichtung, ohne die a-Mode in der Frequenz
wesentlich zu beeinflussen.
Energiemodulation
Aufgrund des gegen das magnet. Ablenkfeld um 90 o phasenverschobenen elektrischen
Beschleunigungsfelds E z kommt es zu einer Energiemodulation der von der
Strahlachse abliegenden Teilchen. Der größte Effekt tritt bei einer Ablage in Richtung
φ =π=2 (y-Achse) auf. Die Energiezunahme (abnahme) in Abhängigkeit von
der Ablage y ergibt sich aus
ΔE(y) = 1 τ
Zτ=2
Zh=2
;τ=2 ;h=2
E 0 cos(ωt)J 1 (k c y) dz dt (3.23)
= βλ 0
πh E 0 sin( πh
βλ 0
)J 1 (k c y)h (3.24)