Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut für ...
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84 Kapitel 4. Experimentiermethoden und Fehlerabschätzung<br />
4.5 Messung des transversalen Phasenraums<br />
Das für Beschleunigeranwendungen interessante „effektive transversale Phasenraumvolumen“<br />
ist die konvexe Einhüllende der Projektionen des sechsdimensionalen<br />
Phasenraums auf die x-p x - oder die y-p y -Ebene. Es kann mit <strong>einer</strong> Kombination<br />
aus <strong>einer</strong> Linse variabler Brennweite und <strong>einer</strong> Anordnung zur Messung des Strahldurchmessers,<br />
in unserem Fall dem Linearscanner, bestimmt werden [99]. Bei der<br />
Anordnung ist darauf zu achten, daß die Messung des Strahldurchmessers an einem<br />
Ort stattfindet, an dem die Linse einen Strahlwaist (Fokus) erzeugen kann (s. Abbildung<br />
3.11 auf Seite<br />
<br />
44).<br />
Die =Einteilchen-Strahloptik dieses<br />
<strong>Aufbau</strong>s wird durch<br />
x 1 L 1 0 x0<br />
x 0 0 1 ; 1 (4.4)<br />
f<br />
1<br />
| {z } | {z }<br />
Dri f t<br />
beschrieben, wobei f die Brennweite der Linse, L den Abstand zwischen Linse<br />
und Scanner, x die gemessene Ablage des Teilchens von der Strahlachse, x 0 die<br />
Ablage des Teilchens am Ort der Linse, und x 0 0 den Winkel der Teilchenbahn zur<br />
Strahlachse am Ort der Linse beschreibt. Hieraus erhält man für den Phasenraum<br />
am Ort der Linse die Gleichung<br />
= 1<br />
x ; 1 0 0 x 0 ; x (4.5)<br />
L f L<br />
Setzt man für x den positiven und negativen gemessenen<br />
halben Strahldurchmesser ein, erhält man in der x 0 =x 0 0 -<br />
x 0´<br />
Ebene zwei parallele Geraden, zwischen denen sich mehr<br />
als 95 % der Teilchen befinden (s. nebenstehende Abbildung).<br />
Durch mehrfache Messung bei verschiedenen<br />
Brennweiten erhält man Geraden verschiedener Steigung,<br />
x 0<br />
die den wirklichen Phasenraum umschreiben. Mißt man<br />
über einen Strahlwaist hinweg, so ändert die Steigung der<br />
Geraden in Gl.4.5 ihr Vorzeichen und der Phasenraum wird<br />
vollständig umschrieben.<br />
Abbildung 4.4 zeigt eine Messung des Phasenraums für die Horizontale und die<br />
Vertikale am Ort des Quadrupol-Tripletts. Als Tangentenpunkte wurden die 1/e 2<br />
Strahldurchmesser eingesetzt.<br />
Linse<br />
x 0 0<br />
4.6 Gepulster Einschuß in MAMI<br />
Für die Einschußexperimente in MAMI wurde der Laser auf das HF-Signal des<br />
Choppers (MAMI-Phasensignal) synchronisiert. Der Laserstrahl wurde über eine