Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut für ...

3.2 Der lichtoptische Aufbau 39
Intensität / w.E.
1.0
0.9
0.8
0.7
0.6
0.5
0.4
0.3
0.2
0.1
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0.0
0 100 200 300 400 500 600 700
Länge / μm
Intensität / w.E.
1.0
0.9
0.8
0.7
0.6
0.5
0.4
0.3
0.2
0.1
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0.0
200 300 400 500 600 700 800 900
Länge / μm
(a)
(b)
Abbildung 3.7: Strahlprofil in x- und y-Richtung am Ort des Kristalls. Die Beugungsmuster
kommen von der Einschränkung des beugungsbegrenzten, gaußförmigen
Strahlprofils durch die kreisförmige Blende [75]. Zum Vergleich wurde
eine Gaußkurve mit σ =43µm Breite eingezeichnet.
Lochblende von 25 µm Durchmesser abgetastet. Abbildung 3.7 zeigt das Intensitätsprofil.
3.2.6 Autokorrelator
Eine Messung der Pulsdauer unterhalb des durch schnelle Photodioden zugänglichen
Bereichs (< 10 ps) kann mit mehreren Methoden durchgeführt werden. Während
Streak-Kameras [76] Aussagen über Pulsform und -dauer machen, gestattet
der hier eingesetzte Autokorrelator nur unter Annahme einer Pulsform eine Aussage
über die Pulsdauer.
Ein Autokorrelator besteht im allgemeinen aus einem Michelson-Interferometer, in
dem der zu messende Puls in zwei Teilpulse gleicher Intensität aufgespalten wird.
Die beiden Teilpulse durchlaufen unterschiedliche Arme des Interferometers und
werden nach Reflektion an einem Prisma von der Linse zur Überlagerung gebracht.
Durch Verändern der Länge δl des einen Arms kann eine Zeitverzögerung δτ = δl=c
erzeugt werden (c: Lichtgeschwindigkeit). Um eine zur Intensität der überlagerten
Teilpulse proportionale Größe (und nicht die zeitliche Kohärenzlänge) zu messen,
fokussiert die Linse die beiden Teilpulse auf einen nichtlinearen optischen Kristall,