Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut fÃ¼r ...

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36 Kapitel 3. Der Experimentaufbau Autokorrelator Laser Photodiode Strahlteiler Shutter Variabler Abschwächer λ/2 Platte Abschwächer Fasereinkoppler SM-Faser (a) Linse Blende Teleskop Pockelszelle Polarisationsprisma Polarisationsprisma Photodiode Faserauskoppler SM-Faser Glasplatte (b) Abbildung 3.6: (a) Aufbau der optischen Bank hinter dem Laser. Der Laserstrahl wird in eine Singlemode-Faser eingekoppelt und zur optischen Bank (b) unter der Elektronenkanone transportiert.
3.2 Der lichtoptische Aufbau 37 Eine weitere Verminderung des Phasenjitters konnte durch die Auskoppelung der Hochfrequenz direkt am Deflektorresonator erreicht werden. Durch den Regelkolben des Deflektors werden Phasenschwankungen zwischen Deflektor-HF und Klystron-Referenz erzeugt. Da der Laser auf die Phase des Deflektors synchronisiert werden muß, führte die Verwendung der Klystronphase zu Phasenjitter bei der Pulsmessung. Als Diagnosesignal zur Detektion des Phasenjitters erwies sich das Steuersignal des M2-Piezo-Aktuators (s. Abb. 3.2) als brauchbar. Es wird von der Synchrolock- Einheit in der Mitte des Regelbereichs (0-140 V) bei 70 V gehalten. Zieht man das Steuerkabel des Startermechanismus ab, kann durch Verstimmen der Senderfrequenz das Verhalten des Piezos untersucht werden. Die Abhängigkeit der Pulswiederholrate von der Piezospannung wurde zu 175 Hz/V bestimmt. Der gemessene Fangbereich des Piezos beträgt 10 kHz. 3.2.5 Strahltransport Um den Laserstrahl vom Laser zur Elektronenkanone zu transportieren, wird eine Singlemode-Glasfaser benutzt, deren Eigenschaften in Tabelle 3.2 beschrieben werden. An beiden Enden der Faser befindet sich jeweils eine optische Bank, die Elemente zur Leistungsregelung, Erzeugung der Zirkularpolarisation und Fokussierung des Strahls enthält. Nach Verlassen des Lasers passiert der Strahl ein Glasplättchen, welches einen kleinen Teil der Laserleistung auf eine weitere schnelle Photodiode lenkt. Diese Photodiode erzeugt das für die Phasensynchronisation notwendige Rückkopplungssignal des Lasers (s. Abbildung 3.6 (a)). Ein weiteres Glasplättchen zweigt Leistung zur Messung der Pulsdauer mit einem Autokorrelator ab. Der nachfolgende magnetische Shutter wird über das Kontrollsystem gesteuert. Er dient dazu, den Strahl im Bedarfsfall zu unterbrechen. Die Laserleistung kann, ebenfalls über einen vom Kontrollsystem ansteuerbaren variablen Abschwächer, gesteuert werden. Seine Funktion basiert auf der Polarisationsdrehung durch Flüssigkristalle und ist in Referenz [73] beschrieben. Man erreicht einen Kontrast von ca. 1:200. Die anschließende λ=2-Platte dient zur Optimierung der Transmission des linear polarisierten Lichts durch die Singlemode-Faser und den darauf folgenden Polarisator. Um die Laserintensität weiter abzuschwächen, können Graufilter in den Strahlengang gebracht werden. Mit ihnen kann die Laserleistung zusätzlich in festen Stufen auf 1:2, 1:10, 1:100 und 1:1000 gedämpft werden. Den Abschluß des optischen Aufbaus hinter dem Laser bildet ein Fasereinkoppler 3 . Durch Berechnung des konfo- 3 Martock Mod. 96318
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113 c = 0 für t > 0 und x = 0 oder
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115 6 8. 10 Strom / w. E. 6 6. 10 6
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Kapitel 7 Zusammenfassung Diese Arb
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Anhang B Simulationsrechnungen B.1
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B.2 Die Solenoidlinsen 125 P--:3.22
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B.2 Die Solenoidlinsen 127 P--:3.22
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B.2 Die Solenoidlinsen 129 Magnetfe
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Literaturverzeichnis [1] B. Montagu
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LITERATURVERZEICHNIS 133 [25] S. Pl
Seite 135 und 136:
LITERATURVERZEICHNIS 135 [59] H. G.
Seite 137 und 138:
LITERATURVERZEICHNIS 137 [82] J. Ho
Seite 139:
Publikation
Seite 142 und 143:
16 P. Hartmann et al. / Nucl. Instr
Seite 144 und 145:
Seite 146 und 147:
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