Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut fÃ¼r ...

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64 Kapitel 3. Der Experimentaufbau die instrumentellen Asymmetrien heraus, und die Polarisationsasymmetrie kann durch berechnet werden. Die Größe mit X = q 0 q + q 0 q ; A exp = 1;p Q 1 + p Q (3.8) 1;p A ins X = p (3.9) 1 + X ist ein Maß für die instrumentelle Asymmetrie. Diese Methode beseitigt instrumentelle Asymmetrien nicht vollständig. Sie kann sogar zu <strong>einer</strong> zusätzlichen Asymmetrie, z. B. bei ungenauer Justage der Pockelszelle (A + 6= ;A ; ), führen. Weiterhin wurde eine von Fletcher [90] vorgeschlagene Korrektur für den elastischen und inelastischen Untergrund aus der Streuung an der Pioloform-Trägerfolie angewandt. Die korrigierte Asymmetrie ergibt sich mit A korr = 1;p Qξ 1 + p Qξ (3.10) ξ =s(1;b + 1 )(1;b; 2 ) (1;b ; 1 )(1;b+ 2 ) s(1; p + 1 )(1; p; 2 ) (1; p ; 1 )(1; p+ 2 ) : (3.11) Die Größen b i und p i wurden in Referenz [86] bestimmt und in das Auswerteprogramm “pmess” eingearbeitet. Der verbleibende Fehler durch instrumentelle Asymmetrien wird mit 3% abgeschätzt. Foliendickenextrapolation Zur Bestimmung der effektiven Analysierstärke S ef f der verwendeten Goldfolien wurde eine Foliendickenextrapolation durchgeführt. Die für die Extrapolation verwendeten Daten zeigt Tabelle 3.8. Die Foliendicke wurde mit drei verschiedenen Verfahren bestimmt [86], deren Ergebnisse für die 100 Å und die 300 Å Folien innerhalb der Meßfehler gut übereinstimmen. Bei der 500 Å Folie ergibt die Relativmessung einen um ca. 10 % größeren Wert als die anderen Methoden. Da insbesondere diese Folie Knitter und Falten aufweist, wird angenommen, daß die für die Polarisationsmessung relevante “effektive Foliendicke” durch eben diese Knitter vergrößert wird. Da bei den beiden anderen Methoden nur die “glatte” Schichtdicke auf einem Glasträger oder auf dem Schwingquartz der Bedampfungsanlage
3.5 Der Mottdetektor 65 0.34 0.32 Asymmetrie 0.3 0.28 0.26 0.24 0.22 0.2 0 100 200 300 400 500 600 Foliendicke / Å Abbildung 3.26: Zur Foliendickenextrapolation konnten nur drei der fünf eingesetzten Folien verwendet werden. bestimmt wird, erscheint der Relativwert relevanter und wird für die Extrapolation verwendet. Als Fitfunktion wurde eine Gerade gewählt [90, 91]. Um den Fehler in der Foli- Folie d Δd A ΔA [x10 ;3 ] ΔA 0 [x10 ;3 ] 100 100 1 0.3113 1.98 1.98 300 303 19 0.2898 2.0 2.87 500 540 33 0.2636 1.95 4.08 A(d) =(;0:00010799:710 ;6 )d +(0:32220:0026) Tabelle 3.8: Die zur Foliendickenextrapolation verwendeten Werte und deren Fehler. ΔA 0 bezeichnet den sich aus ΔA und Δd ergebenden Gesamtfehler. endicke in den Fit einzubeziehen wurde in einem ersten Schritt die Steigung der Geraden mit einem χ 2 -Fit nur mit dem Fehler der Asymmetriemessung berechnet. Daraufhin wurde der Dickenfehler mit der Geradensteigung auf die Asymmetrieachse übertragen und quadratisch zum Asymmetriefehler addiert. Der Gesamtfehler ΔA 0 (s. Tabelle 3.8) wurde dann für den endgültigen χ 2 -Fit eingesetzt. Der Achsen-
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Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 7 2
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Kapitel 1 Einleitung „Spin is in
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9 Strom I I dc 408 ps 84% Verlust d
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Kapitel 2 Photoemission aus Gallium
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115 6 8. 10 Strom / w. E. 6 6. 10 6
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117 350 Diffusionskoeffizient D / c
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Kapitel 7 Zusammenfassung Diese Arb
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Anhang A Die Raumgruppe des Zinkble
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Anhang B Simulationsrechnungen B.1
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B.2 Die Solenoidlinsen 125 P--:3.22
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B.2 Die Solenoidlinsen 127 P--:3.22
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B.2 Die Solenoidlinsen 129 Magnetfe
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Literaturverzeichnis [1] B. Montagu
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LITERATURVERZEICHNIS 133 [25] S. Pl
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LITERATURVERZEICHNIS 135 [59] H. G.
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LITERATURVERZEICHNIS 137 [82] J. Ho
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Publikation
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16 P. Hartmann et al. / Nucl. Instr
Seite 144 und 145:
Seite 146 und 147:
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