Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut für ...

3.2 Der lichtoptische Aufbau 37
Eine weitere Verminderung des Phasenjitters konnte durch die Auskoppelung
der Hochfrequenz direkt am Deflektorresonator erreicht werden.
Durch den Regelkolben des Deflektors werden Phasenschwankungen zwischen
Deflektor-HF und Klystron-Referenz erzeugt. Da der Laser auf die
Phase des Deflektors synchronisiert werden muß, führte die Verwendung der
Klystronphase zu Phasenjitter bei der Pulsmessung.
Als Diagnosesignal zur Detektion des Phasenjitters erwies sich das Steuersignal
des M2-Piezo-Aktuators (s. Abb. 3.2) als brauchbar. Es wird von der Synchrolock-
Einheit in der Mitte des Regelbereichs (0-140 V) bei 70 V gehalten. Zieht man das
Steuerkabel des Startermechanismus ab, kann durch Verstimmen der Senderfrequenz
das Verhalten des Piezos untersucht werden.
Die Abhängigkeit der Pulswiederholrate von der Piezospannung wurde zu 175
Hz/V bestimmt. Der gemessene Fangbereich des Piezos beträgt 10 kHz.
3.2.5 Strahltransport
Um den Laserstrahl vom Laser zur Elektronenkanone zu transportieren, wird eine
Singlemode-Glasfaser benutzt, deren Eigenschaften in Tabelle 3.2 beschrieben
werden. An beiden Enden der Faser befindet sich jeweils eine optische Bank, die
Elemente zur Leistungsregelung, Erzeugung der Zirkularpolarisation und Fokussierung
des Strahls enthält.
Nach Verlassen des Lasers passiert der Strahl ein Glasplättchen, welches einen kleinen
Teil der Laserleistung auf eine weitere schnelle Photodiode lenkt. Diese Photodiode
erzeugt das für die Phasensynchronisation notwendige Rückkopplungssignal
des Lasers (s. Abbildung 3.6 (a)). Ein weiteres Glasplättchen zweigt Leistung zur
Messung der Pulsdauer mit einem Autokorrelator ab. Der nachfolgende magnetische
Shutter wird über das Kontrollsystem gesteuert. Er dient dazu, den Strahl im
Bedarfsfall zu unterbrechen. Die Laserleistung kann, ebenfalls über einen vom Kontrollsystem
ansteuerbaren variablen Abschwächer, gesteuert werden. Seine Funktion
basiert auf der Polarisationsdrehung durch Flüssigkristalle und ist in Referenz
[73] beschrieben. Man erreicht einen Kontrast von ca. 1:200.
Die anschließende λ=2-Platte dient zur Optimierung der Transmission des linear
polarisierten Lichts durch die Singlemode-Faser und den darauf folgenden Polarisator.
Um die Laserintensität weiter abzuschwächen, können Graufilter in den Strahlengang
gebracht werden. Mit ihnen kann die Laserleistung zusätzlich in festen Stufen
auf 1:2, 1:10, 1:100 und 1:1000 gedämpft werden. Den Abschluß des optischen Aufbaus
hinter dem Laser bildet ein Fasereinkoppler 3 . Durch Berechnung des konfo-
3 Martock Mod. 96318