Aufbau einer gepulsten Quelle polarisierter Elektronen - Institut für ...

92 Kapitel 5. Experimente und Ergebnisse
tionsmessung. Eine statistisch signifikante Abhängigkeit der Polarisation von der
Phase wurde nicht beobachtet.
30
Pulsdauer / ps
Energiebreite / eV
Polarisation / %
25
20
15
10
5
0
1 2 3 4 5 6 7 8
500
400
300
200
100
0
1 2 3 4 5 6 7 8
90
80
70
60
50
40
30
20
10
Skalenfehler
0
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9
Pulsladung / fC
Strom / w.E.
100
90
80
70
60
50
40
30
20
10
0
-10 -5 0 5 10
Polarisation
Strom im Faradaycup
Zeit / ps
-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10
Phase / Grad
100
90
80
70
60
50
40
30
20
10
0
Polarisation / %
(a)
(b)
Abbildung 5.3: (a) Pulsdauer, Energiebreite und Polarisation gegen die Pulsladung aufgetragen.
(b) Phasenaufgelöste Polarisation des Pulses. Zum Vergleich ist der
Verlauf des Stromprofils dieser Messung eingezeichnet.
Die durchgeführten Messungen belegen, daß aus den Photokathoden vom Typ 1233
ausreichend kurze Elektronenpulse für den Einschuß in MAMI erzeugt werden können.
Die Pulsdauer zeigt eine starke Abhängigkeit von der Pulsladung, die auf
Raumladungseffekte während des Strahltransports zurückgeführt werden. Diesem
Effekt kann durch Pulserzeugung mit längeren Laserpulsen entgegengewirkt werden
(s. Abschnitt 5.3.2).
Die Energiebreite der Pulse wurde in Abhängigkeit von der Pulsladung bestimmt.
Ein starkes Ansteigen der Energiebreite, die mit dem Auftreten von Raumladungseffekten
einhergeht, wurde nachgewiesen.
Eine Verminderung der Strahlpolarisation durch den Pulsbetrieb oder eine Abhängigkeit
der Polarisation von der Pulsladung wurde nicht beobachtet.
Eine erste Messung der phasenaufgelösten Polarisation zeigt keine signifikante Veränderung
der Polarisation über das Pulsprofil.