Beugung und Interferenz - Walther MeiÃƒÂŸner Institut

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

216 R. GROSS Kapitel 5: Beugung und Interferenzhelle Linie. Dies ist als die Konstruktion einer Kantenwelle bekannt. Bis weit in den hellen Bereichdes Beugungsmusters kann eine analoge Analyse verwendet werden. Das Erscheinungsbild ist das einergleichmäßigen Beleuchtung (C + C − ) und wiederum einer hellen Kante. Interferenz zwischen diesen beidenWellen, der ebenen und der divergierenden, zylindersymmetrischen Kantenwelle führt zu hellen unddunklen Bändern, deren Abstand und Kontrast abnimmt, wenn X → ∞.c○Walther-Meißner-Institut
Abschnitt 5.4 PHYSIK III 2175.4 Fraunhofer-BeugungWir haben in Abschnitt 5.2.3 bereits den Unterschied zwischen Fresnel- und Fraunhofer-Beugung besprochen.Dabei haben wir gezeigt, dass die Fraunhofer-Beugung durch eine lineare Veränderung derPhase während des Beugungsvorganges an einem Hindernis charakterisiert ist. In der Praxis kann manallerdings solche linearen Phasenänderungen nur unter bestimmten Voraussetzungen erreichen, wie z.B.durch die Beleuchtung des Objekts mit parallelem Licht. Aus diesem Grund muss man sowohl für dieErzeugung als auch für die Beobachtung der resultierenden Beugungsmuster Linsen verwenden. Dies istgleichwertig zu der Aussage, dass die Fraunhofer-Beugung einen Grenzfall der Fresnel’schen Beugungdarstellt, bei dem sowohl Lichtquelle als auch Beobachter unendlich weit vom Beugungsobjekt entferntsind.OyβRxαγdp ypPPLp xzAbbildung 5.14: Zur Definition der Winkel und Richtungen bei der Fraunhofer-Beugung. Der Abstand derBeugungsebene R (Koordinaten r =(x,y)) und der Beobachtungsebene P (Koordinaten p =(p x , p y ))beträgt L. Der Abstand zwischen dem Ursprung der Beugungsebene und dem Beobachtungspunkt Pbeträgt d.Wir haben bereits in (5.2.17) gezeigt, dass der optische Weg von einer Punktquelle Q auf der optischenAchse zum Punkt P in der Beobachtungsebene P durch einen beliebigen Punkt S in der Ebene R desBeugungsobjekts (vergleiche hierzu Abb. 5.6 und Abb. 5.14) sich alsQSP =(d 1 + d) ≃ (L + L 1 )+ r2 2 (L−1 + L −1 p21)+2L − 1 r · p + ... (5.4.1)Lschreiben lässt. Hierbei befinden sich S am Ort r =(x,y) und P am Ort p =(p x , p y ) in ihren jeweiligenEbenen R und P, die Koordinatenursprünge liegen jeweils auf der optischen Achse. Wir können nun Pdurch die Richtungskosinus (l,m,n)=(cosα,cos β,cos γ) der Strecke OP definieren, die den Ursprungin der Objektebene mit P verbindet. 9 Für den Fall, dass p ≪ L, können wir wegen cosα = p x /d und9 Die Richtung der Strecke OP wird durch einen Einheitsvektor festgelegt, dessen Koordinaten die Kosinus der Winkel sind,die von der gegebenen Richtung und den positiven Richtungen der Koordinatenachsen gebildet werden, Man spricht von denRichtungskosinus.2003
Seite 14 und 15: Group HSite Summary - Site 4633Site
Seite 16 und 17: 206 R. GROSS Kapitel 5: Beugung und
Seite 76 und 77:
266 R. GROSS Kapitel 5: Beugung und
Seite 78 und 79:
Seite 80 und 81:
Seite 82 und 83:
Seite 84 und 85:
Seite 86 und 87:
Seite 88 und 89:
Seite 90 und 91:
Seite 92 und 93:
Seite 94 und 95:
Seite 96 und 97:
Seite 98 und 99:
Seite 100 und 101:
Alle anzeigen

Beugung und Interferenz - Walther MeiÃƒÂŸner Institut

Erfolgreiche ePaper selbst erstellen

Template löschen?

Als Template speichern?