Etude de capacités en couches minces à base d'oxydes métalliques ...
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tel-00141132, version 1 - 11 Apr 2007<br />
Chapitre 4 : Li<strong>en</strong> <strong>en</strong>tre structure cristallographique et propriétés électriques<br />
que celui du matériau massif. En outre, l’hypothèse Sm(Tg) = 0 est bi<strong>en</strong> vérifiée, la valeur <strong>de</strong><br />
Tg déduite <strong>de</strong> l’équation 4-26 étant 983 K au lieu <strong>de</strong> 923 K. La valeur <strong>de</strong> la déformation Sm<br />
issue <strong>de</strong> l’équation 4-26 sera donc utilisée dans ce qui suit.<br />
2.3.4. Comparaison modèle - expéri<strong>en</strong>ce<br />
Nous pouvons alors comparer le modèle <strong>de</strong> Pertsev et nos résultats expérim<strong>en</strong>taux concernant<br />
la constante diélectrique du BTO. Le modèle est <strong>en</strong>tièrem<strong>en</strong>t développé dans [9] et [11] et ne<br />
sera pas détaillé ici. L’un <strong>de</strong>s points importants du calcul est le fait que la polarisation Ps<br />
donnée par Ps² = P1² + P2² correspond <strong>à</strong> la phase aa. Tous les paramètres <strong>de</strong> l’énergie <strong>de</strong> Gibbs<br />
modifiée sont obt<strong>en</strong>us <strong>à</strong> partir <strong>de</strong>s données concernant le matériau massif tel qu’il est décrit<br />
dans [16].<br />
Les courbes expérim<strong>en</strong>tale et modélisée <strong>de</strong> la constante diélectrique <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la<br />
température <strong>de</strong> mesure sont prés<strong>en</strong>tées <strong>en</strong> Figure 4-23.<br />
Précisons tout d’abord que les valeurs <strong>de</strong> constante diélectrique issues du modèle ont été<br />
divisées par 4,41 pour être comparables aux données expérim<strong>en</strong>tales. Cela s’explique par le<br />
fait que nous avons d’abord essayé d’explorer les valeurs <strong>de</strong>s paramètres <strong>de</strong> l’énergie <strong>de</strong><br />
Gibbs du BTO. Ces <strong>de</strong>rniers ont été largem<strong>en</strong>t discutés dans la littérature pour le matériau<br />
massif, <strong>de</strong> Merz <strong>en</strong> 1953 <strong>à</strong> Bell et Cross <strong>en</strong> 1984 [10,15-19]. Toutes les évaluations <strong>de</strong>s<br />
paramètres <strong>de</strong> l’énergie <strong>de</strong> Gibbs proposées sont incapables d’expliquer les faibles valeurs <strong>de</strong><br />
constante diélectrique observées pour les <strong>couches</strong> <strong>minces</strong> <strong>de</strong> BTO. Ainsi, ce modèle<br />
n’explique pas les faibles valeurs <strong>de</strong>s <strong>couches</strong> <strong>minces</strong> par rapport au BTO massif. Une bonne<br />
manière d’expliquer cette diminution <strong>de</strong> la constante diélectrique est la taille <strong>de</strong> grain. En<br />
effet, Hoffmann et Waser [20] ont observé que les films <strong>de</strong> BTO colonnaires (taille <strong>de</strong> grain<br />
aux <strong>en</strong>virons <strong>de</strong> 100 nm) prés<strong>en</strong>t<strong>en</strong>t <strong>de</strong>s constantes diélectriques <strong>de</strong>ux fois plus élevées que les<br />
<strong>couches</strong> composées <strong>de</strong> petits grains (taille <strong>de</strong> grain aux <strong>en</strong>virons <strong>de</strong> 40 nm). Dans notre étu<strong>de</strong>,<br />
la taille <strong>de</strong> grain est estimée <strong>à</strong> 25 nm <strong>en</strong>viron (d’après l’observation MEB <strong>de</strong> la Figure 4-24)<br />
ce qui peut expliquer la faible valeur <strong>de</strong> constante diélectrique du BTO.<br />
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