Etude de capacités en couches minces à base d'oxydes métalliques ...
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tel-00141132, version 1 - 11 Apr 2007<br />
Chapitre 2 : Elaboration <strong>de</strong> films <strong>minces</strong> <strong>de</strong> STO et BTO<br />
Les matériaux <strong>à</strong> forte constante diélectrique paraélectriques (comme SrTiO3 mais aussi<br />
BaTiO3 au <strong>de</strong>ssus <strong>de</strong> sa température <strong>de</strong> Curie) ne prés<strong>en</strong>t<strong>en</strong>t pas d’hystérésis P-V, pas <strong>de</strong><br />
variation significative <strong>de</strong> la constante diélectrique avec la taille <strong>de</strong> grain et pas <strong>de</strong> dispersion<br />
(saut) <strong>de</strong> la constante diélectrique due <strong>à</strong> la relaxation <strong>de</strong>s parois <strong>de</strong> domaine dans la gamme<br />
<strong>de</strong>s MHz-GHz. La loi <strong>de</strong> Curie-Weiss s’applique pour ces matériaux.<br />
Enfin les matériaux ferroélectriques prés<strong>en</strong>t<strong>en</strong>t un comportem<strong>en</strong>t superparaélectrique <strong>en</strong><br />
<strong>de</strong>ssous d’une taille <strong>de</strong> grain critique. Comme <strong>de</strong> vrais matériaux paraélectriques, les<br />
superparaélectriques sont caractérisés par l’abs<strong>en</strong>ce d’hystérésis P-V, la phase étant non<br />
polarisée mais hautem<strong>en</strong>t polarisable. Ils ne prés<strong>en</strong>t<strong>en</strong>t pas non plus <strong>de</strong> dispersion <strong>de</strong> type<br />
relaxation <strong>de</strong>s parois <strong>de</strong> domaine. Néanmoins, comme pour les ferroélectriques, il existe une<br />
interaction <strong>en</strong>tre les dipôles qui implique une dép<strong>en</strong>dance <strong>de</strong> la permittivité <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la<br />
taille <strong>de</strong> grain et la loi <strong>de</strong> Curie-Weiss ne s’applique pas.<br />
2.1.2. Effet <strong>de</strong> la taille <strong>de</strong> grain<br />
Dans le cas du BaTiO3 massif, la taille <strong>de</strong> grain a un effet fort sur la permittivité <strong>à</strong> température<br />
ambiante pour <strong>de</strong>s tailles <strong>de</strong> grain inférieures <strong>à</strong> 10 µm approximativem<strong>en</strong>t [9]. La constante<br />
diélectrique augm<strong>en</strong>te lorsque la taille <strong>de</strong> grain diminue jusqu’<strong>à</strong> 1µm <strong>en</strong>viron (Figure 2-5). En<br />
<strong>de</strong>ssous <strong>de</strong> cette taille la constante diélectrique décroît brusquem<strong>en</strong>t, <strong>en</strong> li<strong>en</strong> avec une<br />
diminution <strong>de</strong> la tétragonalité et <strong>de</strong> la polarisation réman<strong>en</strong>te. Ainsi on observe sur la Figure<br />
2-5 que pour <strong>de</strong>s tailles <strong>de</strong> grains inférieures <strong>à</strong> 50 nm (ordre <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>ur <strong>de</strong>s grains observés<br />
dans les <strong>couches</strong> <strong>minces</strong>), la constante diélectrique ne dépasse pas 300.<br />
En l’abs<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> polarisation réman<strong>en</strong>te l’effet <strong>de</strong> la taille <strong>de</strong>s grains sur la constante<br />
diélectrique indique un comportem<strong>en</strong>t superparaélectrique qui n’est pas observé pour les<br />
matériaux purem<strong>en</strong>t paraélectriques.<br />
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