Appunti per il corso: Fisica del plasma di quark e gluoni (A.A. ... - Infn
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dove δ è un cutoff on vF l e<br />
<br />
ρ = 2<br />
d 2 k<br />
(2π) 3<br />
1<br />
vF ( k)<br />
è la densità degli stati sulla su<strong>per</strong>ficie <strong>di</strong> Fermi for i due fermioni accoppiati. Nel caso <strong>di</strong> una su<strong>per</strong>ficie sferica<br />
con l’impulso <strong>di</strong> Fermi definito come<br />
Sommando la serie <strong>di</strong> grafici rappresentati in Fig. 53<br />
Figura 53 La serie <strong>di</strong> grafici che contribuisce all’equazione (10.52).<br />
si ottiene<br />
Questo mostra che nel limite E → 0 si ha:<br />
G(E) ≈<br />
99<br />
(10.49)<br />
ρ = p2F π2 , (10.50)<br />
vF<br />
ɛ(pF ) = ɛF = µ (10.51)<br />
......<br />
G<br />
1 + ρG<br />
2 log(δ/E)<br />
• G > 0 (interazione repulsiva), G(E) <strong>di</strong>venta più piccolo (interazione irr<strong>il</strong>evante)<br />
• G < 0 (interazione attrattiva), G(E) <strong>di</strong>venta più grande (interazione r<strong>il</strong>evante)<br />
(10.52)<br />
Questi andamenti sono rappresentati in Fig. 54. Il fatto che una interazione attrattiva a 4 fermioni esploda quando<br />
E → EF è in<strong>di</strong>ce <strong>di</strong> una instab<strong>il</strong>ità <strong>del</strong>la teoria. La situazione è esattamente quella <strong>di</strong> una teoria <strong>del</strong>le <strong>per</strong>turbazioni<br />
degenere, in cui occorre scegliere a priori lo stato im<strong>per</strong>turbato in maniera corretta prima <strong>di</strong> calcolare l’effetto <strong>del</strong>la<br />
<strong>per</strong>turbazione. In questo caso ci aspettiamo dunque un riarrangemento <strong>del</strong>lo stato fondamentale. Questo effetto porta<br />
alla formazione <strong>del</strong>le coppie <strong>di</strong> Coo<strong>per</strong> che creano uno stato fondamentale <strong>di</strong>verso da quello originale. In pratica quello<br />
che succede è che nello stato fondamentale un condensato a due fermioni acquista un valore <strong>di</strong> aspettazione <strong>di</strong>verso<br />
da zero, producendo una rottura spontanea <strong>del</strong> numero <strong>di</strong> fermioni<br />
〈ψσ(p)ψ−σ(−p)〉 (10.53)<br />
In termini <strong>di</strong> questa rottura spontanea si possono fac<strong>il</strong>mente spiegare tutte le caratteristiche <strong>del</strong>la su<strong>per</strong>conduttività<br />
ma non affronteremo questo argomento in generale, ci limiteremo a considerare un mo<strong>del</strong>lino particolarmente semplice.<br />
D. Un mo<strong>del</strong>lo giocattolo<br />
Abbiamo visto che la fisica alla su<strong>per</strong>ficie <strong>di</strong> Fermi è relativamente semplice dato che esiste una unica interazione<br />
r<strong>il</strong>evante. Abbiamo visto che questa interazione può potenzialmente produrre un riarrangiamento <strong>del</strong> vuoto. Vorremmo<br />
<strong>per</strong>ò capire questo punto più in dettaglio ed a questo scopo faremo uso <strong>di</strong> un mo<strong>del</strong>lo semplicissimo con due<br />
soli osc<strong>il</strong>latori <strong>di</strong> Fermi che possiamo penasare corrispondere a spin up e spin don. Trascuriamo cioè la <strong>di</strong>pendenza