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deformam, proporcionando a propriedade de anisotrópica ótica, como nos materiais
cristalinos. Essas propriedades são conferidas enquanto os carregamentos estão
mantidos, desaparecendo quando as cargas são retiradas (Figura 2). Essa
anisotropia ótica se dá na configuração de refração dupla temporária.
Figura 2 - Esquema ilustrando o fenômeno da birrefringência mecânica gerado
pela refração dupla temporária.
Fonte: Soares (1997).
Dally e Riley (2005) expõem o comportamento dos raios de luz em corpos
teóricos através de um elipsóide com os índices principais de refração,
confrontando-se as direções destes raios às direções das tensões a que são
submetidos os corpos. Segundo Budynas (1999), para os materiais transparentes
não cristalinos, o índice de refração nm se altera em função do ângulo em que a luz
polarizada atravessa o material, definindo ainda os conceitos de eixos rápidos e
lentos, essenciais para aplicação nos polariscópios circulares. A luz, ao passar pelo
material, tem diferentes desempenhos nos chamados eixos rápidos e lentos, onde a
refração se dá em menor ou maior grau, respectivamente.
Em uma placa circular feita de material birrefringente tem-se no eixo 1
refração n1 com velocidade c1 e no eixo 2 refração n2 com velocidade c2, como
mostrado na Figura 3.