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Por sua vez, Taylor 67 fez uso de bombeio em 1064 e 1047 nm observando que
necessitava fibras com comprimentos 15 vezes mais longas do que com bombeio em
1212 nm. A tabela 1.12 ilustram os dados das composições dos vidros utilizados por
Taylor 67 e algumas propriedades específicas.
Tabela 1.12 Composição vítrea de Taylor et al 67
Vidro Composição (mol%) Densidade (gr/cm 3 ) Índice de refração
em 546 nm
TZC 60TeO 2 -40ZnCl 2 4,344 1,96
TZN 75TeO 2 -20ZnO-5Na 2 O 5,318 2,05
TZPN 75TeO 2 -10ZnO-10PbO-5Nb 2 O 5 5,815 2,14
Segundo Taylor, em seus vidros a transição 3 H 4 → 3 F 4 em íons Tm 3+ corresponde a uma
emissão em 1470 nm, que já foi reportada na literatura em vidros fluoretos 74,75 .
A transição não é disponível em vidro de sílica. A emissão em 1470 nm origina-se da
transição em 3 H 4 com um gap de energia da ordem de 4355 nm em seus vidros.
Por isto, é necessário a emissão de > 5 fônons para fazer a ponte no gap de energia para
reduzir a contribuição do decaimento não radiativo. Segundo Taylor 67 , o gap efetivo de
energia para íons de Er 3+ ( 4 I 13/2 ) é de 6400 cm -1 , um valor suficientemente grande para
assegurar que o decaimento radiativo domine para todos os vidros exceto para aqueles
com fônons energéticos extremamente grandes.
Em vidros de sílica, com energia de fônons de 1100 cm -1 , o número de fônons , que é
igual a razão do gap de energia pela energia do fônon, é 5,8 para a transição do Er 3+ em
1540 nm.
Um menor gap de energia para a transição em 1470 nm ilustra porque a escolha de vidros
com baixa energia de fônons apresentam maior influência na eficiência do dispositivo
para Tm 3+ do que a transição principal de amplificadores a fibra dopada com Érbio.
A transição em 1470 nm dos íons de Tm 3+ não é disponível em sílica porque o nível 3 H 4
decai por mecanismos predominantemente não radiativos. Por sua vez, vidros fluoretos
com energia de fônons em 550 cm -1 apresentam transição 100% radiativa.
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