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Aqui, r si e r Aj são os vetores <strong>da</strong>s coorde<strong>na</strong><strong>da</strong>s dos elétrons i e j pertencentes aos íons E e<br />
A, respectivamente, R é a separação nuclear e K é a constante dielétrica. Vários termos<br />
multipolares resultam <strong>da</strong> expansão <strong>da</strong> série de potência do denomi<strong>na</strong>dor. Esta expansão<br />
foi expressa<strong>da</strong> por Kushi<strong>da</strong> 23 <strong>em</strong> termos de operadores. Os termos principais <strong>da</strong>s<br />
interações são dipolo-dipolo elétrico (EDD), quadrupolo-dipolo (EQD) e quadrupoloquadrupolo<br />
(EQQ). Estes apresentam uma dependência radial com R -3 , R -4 e R -5 ,<br />
respectivamente.<br />
Nos cálculos dos processos de transferência de energia dipolo-dipolo e quadrupolodipolo,<br />
Kushi<strong>da</strong> 23 fez uso <strong>da</strong> expressão de Judd-Ofelt para a probabili<strong>da</strong>de de transição<br />
dipolo elétrico força<strong>da</strong> <strong>em</strong> terras raras incorpora<strong>da</strong>s <strong>em</strong> sólidos. As taxas dos processos<br />
de transferência dipolo-dipolo, quadrupolo-dipolo e quadrupolo-quadrupolo <strong>em</strong> terras<br />
raras são <strong>da</strong> forma:<br />
P<br />
⎡<br />
× ⎢<br />
⎣<br />
P<br />
P<br />
( dd )<br />
∑<br />
t<br />
( dq)<br />
× f<br />
( dq)<br />
SA<br />
× f<br />
SA<br />
SA<br />
Ω<br />
C<br />
C<br />
=<br />
tS<br />
=<br />
1<br />
( 2J<br />
+ 1)( 2J<br />
+ 1)<br />
J<br />
() t ,<br />
() t<br />
1<br />
( 2J<br />
+ 1)( 2J<br />
+ 1)<br />
( 2) 2 ( 2)<br />
=<br />
f<br />
1<br />
,<br />
A<br />
( 2J<br />
+ 1)( 2J<br />
+ 1)<br />
⎛ 2 ⎞⎛<br />
2π<br />
⎞⎛<br />
e<br />
⎜ ⎟⎜<br />
⎟<br />
3<br />
⎜<br />
⎝ ⎠⎝<br />
h ⎠⎝<br />
R<br />
⎛ 2π<br />
⎞⎛<br />
e<br />
⎜ ⎟<br />
⎜<br />
⎝ h ⎠⎝<br />
R<br />
⎛14<br />
⎞⎛<br />
2π<br />
⎞⎛<br />
e<br />
⎜ ⎟⎜<br />
⎟<br />
5<br />
⎜<br />
⎝ ⎠⎝<br />
h ⎠⎝<br />
R<br />
( 2) 4 ( 2) ,<br />
( 2)<br />
f<br />
S<br />
S<br />
S<br />
S<br />
U<br />
J<br />
J<br />
A<br />
S<br />
J<br />
U<br />
U<br />
S<br />
A<br />
A<br />
A<br />
2<br />
⎤⎡<br />
⎥⎢<br />
⎦⎣<br />
J<br />
J<br />
S<br />
∑<br />
t<br />
2<br />
2<br />
Ω<br />
S<br />
J<br />
tA<br />
A<br />
J<br />
U<br />
A<br />
2<br />
4<br />
U<br />
2<br />
2<br />
J<br />
3<br />
⎞ ⎡<br />
⎟ ⎢<br />
⎠ ⎣<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
2<br />
5<br />
t<br />
,<br />
A<br />
J<br />
∑<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
,<br />
A<br />
Ω<br />
2<br />
2<br />
S<br />
tS<br />
2<br />
⎤<br />
⎥S<br />
⎦<br />
J<br />
S<br />
4 f r<br />
U<br />
2<br />
S<br />
() t<br />
4 f<br />
J<br />
2<br />
,<br />
S<br />
4<br />
2<br />
f<br />
r<br />
(1.57)<br />
⎤<br />
⎥ 4 f r<br />
⎦<br />
(1.58)<br />
2<br />
A<br />
4<br />
2<br />
A<br />
f<br />
(1.59)<br />
4 f<br />
2<br />
2<br />
onde os valores de Ω são os parâmetros de intensi<strong>da</strong>de de Judd-Ofelt;<br />
J<br />
U<br />
() t<br />
J´<br />
é o<br />
el<strong>em</strong>ento de matriz <strong>da</strong> transição entre o estado fun<strong>da</strong>mental e o estado excitado do<br />
sensibilizador e do ativador, respectivamente; S é a integral de superposição; R é a<br />
distância inter-iônica; C (2) é um fator numérico que depende <strong>da</strong> orientação dos eixos de<br />
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