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Para o vidro telurito, o espectro da diferença apresenta maior valor (0,3 a 0,2 x 10 -20 cm 2 ) na região de menor comprimento de onda da banda e uma ampla largura de banda para o espectro de fluorescência no lado de maior comprimento de onda (1,53 – 1,62 µm), o que segundo Wang foi a primeira observação de se fabricar amplificadores com grande largura de banda. Um problema com fibras ópticas ativas bombeadas em 0,8 µm, é a absorção do estado exitado (ESA) 7 . As razões calculadas de GSA ( 4 I 15/2 → 4 I 9/2 ) para ESA ( 4 I 13/2 → 4 H 11/2 ) em vidros silicatos e vidros teluritos são 0,34 e 1,23, respectivamente. A forma das bandas dos espectros de absorção também tem que ser considerada, mas baseada nas probabilidades de transição total apresentam um melhoramento três vezes maior em vidros teluritos do que em vidros silicatos contra o efeito ESA do bombeio em 0,8 µm. As razões entre o ESA da fluorescência ( 4 I 13/2 → 4 I 15/2 ) pela ( 4 I 13/2 → 4 I 9/2 ) para vidros silicatos e teluritos é de 4,6 e 3,5 respectivamente, os quais são comparáveis. A dependência do tempo de vida com a matriz vítrea telurito é mostrada na tabela 1.9. Wang et al. 33 observou que existe uma forte dependência com os modificadores de rede. Variou de 2,6 mseg a 7,8 mseg. Wang et al 33 preparou mais de 50 diferentes composições e pesquisou seus espectros de emissões. Diferente dos vidros silicatos, que mostram uma grande variedade de espectros de emissões em função da composição 47 , quase todos os espectros de vidros teluritos são semelhantes com relação à largura de banda da emissão, número de máximos e detalhes estruturais. São ligeiramente diferentes na razão de intensidade. Isto é devido à possibilidade de que os íons de terras raras entrem na rede vítrea TeO 2 como modificadores de rede 48 . Wang et al 33 fez a primeira observação de que as bandas de emissão em vidros teluritos eram mais largas do que em outros sistemas vítreos. 57
Tabela 1.9 Dependência do tempo de vida da transição 3 I 13/2 → 3 I 15/2 dos três “e-fold” com a composição vítrea 48 Composição (%) Er 2 O 3 e 1 e 2 e 3 (100-x)TeO 2 +xX (wt%) (mseg) (mseg) (mseg) PbI-Bi 2 O 3 -WO 3 -La 2 O 3 0,99 2,64 2,59 2,64 15B 2 O 3 1,29 3,08 3,13 3,22 5Nb 2 O 5 1,15 3,91 4,15 4,42 10P 2 O 5 0,1 4,03 4,49 5,05 10GeO 2 1,22 4,10 4,22 4,42 25WO 3 1,19 5,29 6,14 6,51 15TiO 2 1,65 5,74 5,88 6,08 7La 2 O 3 1,03 6,25 6,66 7,03 10Na 2 O-10TiO 2 1,29 6,45 6,45 6,49 18Bi 2 O 3 1,42 6,98 7,13 7,37 10Bi 2 O 3 -10TiO 2 1,04 7,15 8,06 9,03 30BaO 1,16 7,88 7,37 7,62 Tomando por base os trabalhos de pesquisadores japoneses que foram os primeiros a conseguirem fabricar amplificadores ópticos de vidros teluritos com grande largura de banda 49,50,51 , Jha et al 48 também estiveram envolvido em trabalhos relacionados com vidros teluritos para serem aplicados no campo de amplificadores ópticos, realizando estudos de espectroscopia de emissão e medidas do tempo de vida na transição laser 4 I 13/2 → 4 I 15/2 dos íons de Er 3+ dopados em vidros do sistema TeO 2 -ZnO-Na 2 O, cujo principal objetivo foi sempre discussões das análises da espectroscopia Raman relacionada com a estrutura destes vidros e explicação da fotoluminescência dos íons de Er 3+ próximo de 1,5 µm levando em conta efeitos da concentração de íons OH - na rede vítrea. Além disso, realizou análises relacionadas com a influência da concentração dos íons de Er 3+ e dos modificadores de rede (ZnO e Na 2 O) nos tempos de vida do nível 4 I 13/2 e a forma da banda do espectro de emissão . Este autor observou que o aumento da 58
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Fibras Ópticas de Vidros Teluritos
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A T ⎛ f ⎜ ⎜ f = ⎜ . ⎜ ⎜
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Figura A4 Worksheet excel mostrando
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