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Da equação acima, é claro que para uma dada matriz vítrea a probabilidade da relaxação
não radiativa entre dois níveis eletrônicos decresce com o aumento do gap de energia ∆E
e do número de fônons requerido para fazer uma ponte neste gap, com a ressalva de que
não ocorra significante variação no valor de ε. A tabela 1.8 mostra valores típicos para
várias matrizes vítreas 44,45 .
Portanto, a taxa de transição não radiativa decresce na seqüência Fosfato > Silicato >
Germanato > Telurito > Fluoreto > Calcogeneto. Os vidros teluritos apresentam as
menores taxas de transição não radiativas entre os vidros óxidos. No caso do sistema
vítreo estudado por Wang et al, 5Na 2 O-20ZnO-75TeO 2 a maior energia de fônon situa-se
em 690 cm -1 .
Wang et al 33 , realizaram estudos das propriedades espectroscópicas dos íons de Er 3 em
sua matriz vítrea com objetivos de aplicação na janela de comunicação óptica em 1,55
µm.
Este autor reportou 33 os parâmetros de Judd-Ofelt 6,7 e os tempos de vida radiativos para a
transição 4 I 13/2 → 4 I 15/2 e 4 I 11/2 → 4 I 15/2 para vidros do sistema R 2 O-TeO 2 com cerca de 1
wt% de Er 2 O 3 como dopante (onde R 2 O = Li 2 O, Na 2 O, K 2 O, Rb 2 O, Cs 2 O) e para o
sistema ternário Na 2 O-ZnO-TeO 2 com 1 wt% de Er 2 O 3 . Wang et al 33 , observou que os
espectros destes vidros são muito semelhantes tanto para baixas quanto para altas
concentrações de íons Er 3+ .
Como mostrado na figura 1.17 até a uma concentração de íons Er 3+ de 1,46 mol% o
tempo de vida para a transição 4 I 13/2 → 4 I 15/2 não mostra qualquer efeito, mas cai
rapidamente da ordem de 50% em 2,87 mol% 46 . Entretanto, o decréscimo no tempo de
vida não é tão sensível à concentração de Er 2 O 3 como no caso de vidros Na 2 O-SiO 2 .
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