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Podemos observar nesta figura as larguras de banda principalmente na região de 1550 nm e seu aumento com o aumento da concentração de íons Er 3+ . 4.2x10 -10 4 I11/2 λ EXCITAÇÃO =Argon Multiline Power=140 mW 4 Ι13/2 4 I13/2 Photoluminiscence (a.u.) 3.5x10 -10 2.8x10 -10 2.1x10 -10 1.4x10 -10 7.0x10 -11 0.0 TeO2-ZnO-Bi2O3-Na2O-CsCl 10k ppm 20K ppm 30k ppm 40k ppm 4 Ι15/2 800 1000 1200 1400 1600 1800 Wavelength(nm) Figura 3.31 Espectro de emissão das amostras do vidro TeZnNaBiCsCl-d dopadas com as concentrações de íons de Er 3+ . Bombeio com laser de Ar em 515 nm com potência de 140 mW. Por sua vez a tabela 3.13 ilustra os dados da figura 3.31 relacionados com o vidro TeZnNaBiCsCl-d e os efeitos das altas concentrações de íons de Er 3+ no pico máximo e na largura de banda das amostras. Tabela 3.13 Efeitos da concentração dos íons de Er 3+ no pico máximo da banda e na largura de banda, no sistema vítreo TZBNCsCl-d. Concentração- Er 2 O 3 λ (pico máximo) nm Largura de banda (nm) 10 Kppm 1578 63 20 Kppm 1580 71 30 Kppm 1588 76 40 Kppm 1584 78 159
3.6.2.1 Espectro de emissão a baixas temperaturas. Fazendo uso do mesmo equipamento para medidas da fotoluminescência, realizamos medidas da fotoluminescência a baixas temperaturas. Para este fim um criostato de Hélio líquido foi utilizado para esfriar a amostra do vidro TeZnNaBiCsCl-d dopado com 40 Kppm de Er 2 O 3 . A figura 3.32 ilustra os efeitos da temperatura na forma da banda correspondente a transição 4 I 13/2 ⇒ 4 I 15/2 . Fazendo comparações com o espectro de emissão ilustrado na mesma figura 3.32 realizados à temperatura ambiente, encontramos grandes diferenças na forma da banda. A parte correspondente a comprimentos de onda menores desta banda (1450-1530), tornase mais estreita e mais inclinada, isto se deve provavelmente a que os níveis sub-Stark a baixas temperaturas tornam-se menos populados. A região do ombro em 1500 nm quase torna-se insignificante quando a população térmica ou homogênea dos sub níveis Stark não são mais possíveis de ocorrer em 4 K, devido à perda suficiente de energia para que isto ocorra. Conseqüentemente, a parte inferior de muitos sub-níveis são mais densamente populados, portanto, contribuem para a parte da banda com maiores comprimentos de onda, além de 1630 nm. Com estes dados inferimos na figura 3.33 de maneira esquemática a anti-simetria do efeito Stark apresentado pelos níveis 4 I 13/2 e 4 I 15/2 , anti-simetria esta produzida pelas sub estruturas TeO 4 , TeO 3+1 e TeO 3 na rede vítrea do vidro telurito. Nossos dados de baixas temperaturas concordam com o modelo de Jha 28 . 160
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Fibras Ópticas de Vidros Teluritos
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estudadas. Realizamos alguns estudo
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Realizamos algumas comparações de
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Este sistema de equações pode ser
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A T ⎛ f ⎜ ⎜ f = ⎜ . ⎜ ⎜
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Figura A2 . Idem para os cálculos
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Figura A4 Worksheet excel mostrando
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