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Entretanto, as formas <strong>da</strong>s ban<strong>da</strong>s de absorção permanec<strong>em</strong> s<strong>em</strong>elhantes <strong>em</strong> sua forma. As<br />
secções retas de absorção dos íons de Er 3+ <strong>em</strong> 800, 980 e 1495 nm, decresceram muito<br />
pouco com o aumento <strong>da</strong> concentração dos íons alcalinos <strong>na</strong> rede vítrea.<br />
Entre os três comprimentos de on<strong>da</strong> de bombeio, a secção reta de absorção <strong>em</strong> 800 nm é<br />
menos do que metade <strong>da</strong> ban<strong>da</strong> <strong>em</strong> 980 nm, enquanto que a <strong>da</strong> ban<strong>da</strong> <strong>em</strong> 1480 nm é<br />
quase duas vezes maior do que a <strong>da</strong> ban<strong>da</strong> <strong>em</strong> 980 nm.<br />
É esperado que ocorra uma variação <strong>na</strong> secção reta de absorção com o aumento <strong>da</strong><br />
concentração dos íons de Na 2 O, desde que a troca de Na 2 O por TeO 2 aumenta o índice de<br />
refração <strong>da</strong> matriz vítrea, o que melhora a secção reta de absorção.<br />
Segundo Shen et al 60 , ficou evidente de seus espectros Raman que quando os íons<br />
alcalinos substitu<strong>em</strong> TeO 2 , a estrutura tor<strong>na</strong>-se menos <strong>em</strong>pacota<strong>da</strong> com mais oxigênios<br />
17,25,26<br />
não ligados e uni<strong>da</strong>des trigo<strong>na</strong>is TeO 3 ; portanto, a interação do campo ligante entre<br />
os íons de Er 3+ e a matriz vítrea tor<strong>na</strong>-se mais fraca; resultando no decréscimo <strong>da</strong> secção<br />
reta de absorção.<br />
As razões entre os picos I 800 /I 1532 e I 980 /I 1532 permanec<strong>em</strong> virtualmente i<strong>na</strong>ltera<strong>da</strong>s com o<br />
aumento <strong>na</strong> concentração dos íons alcalinos. Inicialmente a razão I 1495 /I 1532 permanece<br />
i<strong>na</strong>ltera<strong>da</strong>, mas varia um pouco além de 15 mol%. Segundo Shen 60 a razão para que a<br />
secção reta de absorção <strong>em</strong> 800 nm e 980 nm ser menos sensível a composição do que as<br />
ban<strong>da</strong>s <strong>em</strong> 1495 e 1532 nm é que os níveis de energia 4 I 9/2 e 4 I 11/2 têm menores J<br />
(momento angular total); assim, a extensão do desdobramento Stark é menor, comparado<br />
ao desdobramento dos níveis 4 I 13/2 e 4 I 15/2 .<br />
Estas duas ban<strong>da</strong>s <strong>em</strong> 1495 e 1532 nm origi<strong>na</strong>m do mesmo nível de energia 4 I 13/2 , no<br />
entanto <strong>em</strong>erg<strong>em</strong> de diferentes sub-níveis. A razão de intensi<strong>da</strong>des entre estas duas<br />
ban<strong>da</strong>s reflete a distribuição dos sub-níveis como a que determi<strong>na</strong> a largura e a<br />
planici<strong>da</strong>de <strong>da</strong> transição 4 I 13/2 → 4 I 15/2 .<br />
Quanto mais fraca for a interação íon dopante-íon <strong>da</strong> matriz vítrea Shen et al 24 mostrou<br />
com seus <strong>da</strong>dos que isto resulta <strong>em</strong> um espectro de <strong>em</strong>issão com ban<strong>da</strong> mais estreita.<br />
Shen et al 60 realizaram neste trabalho estudos sobre os efeitos <strong>da</strong> troca do Na 2 O pelo Li 2 O<br />
e K 2 O com relação ao espectro de absorção e <strong>em</strong>issão, observando que os valores <strong>da</strong>s<br />
secções reta e intensi<strong>da</strong>des dos picos foram menores.<br />
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