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A secção trasnversal de emissão encontrada por Jha 48 em vidros teluritos é muito maior
do que em vidros ZBLAN e silicatos devido ao maior valor do índice de refração e a uma
maior variedade de sítios em que se posicionam os íons de Er 3+ .
O efeito do dipolo elétrico na matriz vítrea no campo eletrostático e as interações spinorbita
não são distinguidos quantitativamente dos resultados apresentados por Jha.
Entretanto, para vidros com grandes átomos (isto é, maior Z), as interações spin-órbita
devem dominar mais onde os átomos da rede apresentem menores valores de Z.
Esta, segundo Jha et al 48 é uma grande distinção entre vidros silicatos, fluoretos e
teluritos dopados com íons de Er 3+ .
Para um amplificador de banda larga, segundo Jha, o produto secção reta de emissão (σ ab )
vezes FWHM (λ FWHM ) deverá ser grande.
Além disso, Jha et al 48 encontraram que a taxa de decaimento do nível 4 I 13/2 era da forma
exponencial simples para todas suas amostras de vidros teluritos, desprezando a
concentração dos íons Er 3+ .
Ele demonstrou que nos vidros teluritos existem múltiplos sítios para os íons Er 3+ e que a
emissão 4 I 13/2 exibe um considerável alargamento inomogêneo devido a significantes
variações entre os sítios para o dopante 48 .
Portanto, decaimento exponencial simples indica a presença de transferência de energia
rápida entre os íons de Er 3+ , que ocorre em escala de tempos muito menores do que o
tempo de vida de decaimento, mostrado na figura 1.18.
Seus dados mostraram a ausência de agrupamento dos íons de Er 3+ mesmo com altas
concentrações de dopantes (até 12 000 ppm) como é ilustrado na figura 1.18 na qual o
tempo de vida varia com as concentrações de Er 2 O 3 de 500 a 45000 ppm com duas
diferentes concentrações dos íons OH - .
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