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4 S 3/2 18382,35 6,08 7,80 2 H 11/2 19193,86 58,63 82,58 4 F 7/2 20491,8 13,93 24,52 7 F 3/2 22172,95 7,18 2,58 7 F 5/2 22573,36 2,62 6,71 2H 9/2 24570,02 4,77 8,54 4 G 11/2 26385,22 105,72 159,51 Tabela 3.25 Forças de oscilador experimental e calculada das transições da amostra do vidro TeZnLiBiCsCl-d dopada com 40Kppm de Er 2 O 3 . S´L´J´ ν (cm -1 ) F teor (10 -7 ) F exp (10 -7 ) 4 I 11/2 10245 2,39 13,68 4 I 9/2 12484 1,78 7,22 4 F 9/2 15337 120,99 136,18 4 S 3/2 18382 5,57 11,16 2 H 11/2 19193 136,97 190,86 4 F 7/2 20491 12,13 40,72 7 F 3/2 22172 6,58 12,88 7 F 5/2 22573 2,40 6,26 2H 9/2 24570 4,05 7,04 4 G 11/2 26385 166,03 202,82 Os valores δ(RMS) para o sistema vítreo TeZnLiBiCsCl-d dopados com íons de Er 3+ estão ilustrados na tabela 3.26. Tabela 3.26 Valores δ(RMS) para o sistema vítreo TeZnLiBiCsCl-d dopados com íons de Er 3+ . Concentração íons/cm 3 δ(RMS) x 10 -7 1,62 x 10 20 5,01 3,20 x 10 20 4,39 4,76 x 10 20 4,73 6,24 x 10 20 8,03 181
3.6.3.2 Transições por Dipolo Elétrico As transições por dipolo elétrico necessitam de uma mudança na paridade entre os estados inicial e final e portanto são proibidas entre os estados 4 f N dos íons de Er 3+ . Se por outro lado, este íon residir em um campo cristalino estático ou dinâmico não centro simétrico, harmônicos impares na expansão do potencial cristalino podem introduzir uma pequena mistura dos estados de paridade oposta de uma alta configuração como 4 f N-1 5d, nos estados originais 4 f , tornando-se assim as transições por dipolo elétrico permitidas. Entre estados intermediários acoplados, Weber 36 foi capaz de calcular os elementos de matriz reduzido para transições múltiplas, por absorção e por emissão que estão ilustrados no capítulo 1. Fazendo uso de seus dados e lembrando que a probabilidade de emissão espontânea por dipolo elétrico é dada por: A ' ( αJ bJ ) ( 2J + 1) ( αJ; ' ) 4 3 64π ν χ ; = S bJ 3 3 hc onde χ= n(n 2 +2) 2 /9 para emissão por dipolo elétrico e χ=n 3 para emissão por dipolo magnético, podemos encontrar seus valores. 3.6.3.3 Transições por Dipolo Magnético As transições por dipolo magnético são permitidas pela paridade entre os estados de f N e sujeitas a regras de seleção ∆α = ∆S = ∆L = 0, ± 1, ∆J = 0, ± 1(0 ⇔0) no limite de Russel- Saunders. A probabilidade para a emissão espontânea da radiação por dipolo magnético entre os estados intermediários acoplados é dado por: A md ( J; J , ) = 4 3 ⎛ 64π ν n ⎜ ⎝ 3hc 3 ⎞ ⎟ ⎠ −1 , , , N N , , , , 2 ( 2J + 1) ⎜ ⎟ C( αSL) C( α S L ) 4 f [ αSL J M 4 f [ α S L ] J 3 ∑ , , , αSL, α S L 182
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Fibras Ópticas de Vidros Teluritos
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Este trabalho contou com o apoio fi
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Agradecimentos A Dios, por permitir
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Abstract This work describes the re
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3.6.3 Espectroscopia de Absorção.
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Lista de Símbolos EDFAS - Amplific
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H o = − ∑ i 2 2 h ∆ i m −
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A dependência da potência de bomb
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estudadas. Realizamos alguns estudo
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Realizamos algumas comparações de
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4.8 Espectroscopia de Absorção e
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µ = µ + total ( 1 χ ) ( A3) o Co
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5.2 Apêndice B: Cálculo dos Parâ
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Este sistema de equações pode ser
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A T ⎛ f ⎜ ⎜ f = ⎜ . ⎜ ⎜
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Figura A2 . Idem para os cálculos
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Figura A4 Worksheet excel mostrando
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