Diplomarbeit - Eingebettete Systeme - Technische Universität ...
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2 Grundlagen der Phase-Locked Loop<br />
|E PI (j ω)| [dB]<br />
∠ E PI (j ω) [°]<br />
10<br />
0<br />
−10<br />
−20<br />
−30<br />
−40<br />
150<br />
100<br />
10 −1<br />
50<br />
0<br />
10 −1<br />
10 0<br />
10 0<br />
ω m /ω n [rad/s]<br />
10 1<br />
10 1<br />
ζ=0.1<br />
ζ=0.707<br />
ζ=1<br />
ζ=10<br />
Abbildung 2.4: Bodediagramm der Fehlerübertragungsfunktion<br />
herangezogen werden, wobei im PLL-Kontext einige Eingangssignale für die Analyse<br />
besonders hilfreich sind.<br />
Angenommen nach dem Einschalten der PLL schwingt das Eingangssignal bei einer<br />
Frequenz ω mit einer Nullphase φi. Das entsprechende Phasensignal lautet ϕi(t) =<br />
ωt + φi. Angenommen das Ausgangssignal (VCO) schwingt bei gleicher Frequenz<br />
ω, jedoch mit einem Phasenoffset von ∆φ = φi − φo. Dieser Fall erzeugt das gleiche<br />
Ergebnis, als würde man bei einer eingeschwungenen PLL einen Phasensprung ∆φ ɛ(t)<br />
auf den Eingang geben. Mit ɛ(t) ist hierbei die Sprungfunktion<br />
bezeichnet.<br />
ɛ(t) =<br />
� 1 für t > 0<br />
0 für t ≤ 0<br />
10 2<br />
10 2<br />
(2.31)<br />
Analog dazu lässt sich ein konstanter Frequenzunterschied ∆ω beim Einschalten<br />
durch einen Frequenzsprung modellieren, welcher einer Phasenrampe ∆ω t ɛ(t) entspricht.<br />
Ein lineares Ändern der Frequenz (Frequenzrampe) führt letztendlich zu einer<br />
quadratisch von der Zeit abhängenden Phasenfunktion. Tabelle 2.1 fasst die eben genannten<br />
Eingangssignalformen zusammen und gibt deren Laplacetransformierte wieder.<br />
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