Diplomarbeit - Eingebettete Systeme - Technische Universität ...
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∠ s(φ),∠ s , (φ) [°]<br />
150<br />
100<br />
50<br />
0<br />
−50<br />
−100<br />
−150<br />
(a) Komplexe Ebene<br />
Hilbert Phasendetektor<br />
Idealer Phasendetektor<br />
−200 0<br />
φ [°]<br />
200<br />
(c) Ausgangssignal des Phasendetektors<br />
|s(φ)|<br />
1<br />
0.8<br />
0.6<br />
0.4<br />
0.2<br />
2.7 Grundlagen der Phasendetektion<br />
0<br />
−300 −200 −100 0<br />
φ [°]<br />
100 200 300<br />
∠ s(φ)−∠ s , (φ) [°]<br />
15<br />
10<br />
5<br />
0<br />
−5<br />
−10<br />
−15<br />
(b) Amplitudenfehler<br />
−300 −200 −100 0<br />
φ [°]<br />
100 200 300<br />
(d) Phasenfehler<br />
Abbildung 2.18: Auswirkung der Dämpfung des Hilbert-Filters auf den Phasenfehler<br />
2.7.4 Erweiterung des PLL-Einfangbereichs durch Phase<br />
Unwrapping<br />
Wie in Abschnitt 2.5 gezeigt wurde, hängt der Einfangbereich einer PLL von Dämpfung,<br />
Eigenfrequenz, Eingangsteiler und der maximal detektierbaren Phase des Phasendetektors<br />
ab. Die Dämpfung ζ ist oft eine Entwurfsvorgabe und nur in Grenzen<br />
variierbar. Ebenso bestimmt die Eigenfrequenz ωn die Regelbandbreite und somit die<br />
Einschwingzeit der PLL. Schnelle Einschwingzeiten sind zwar meistens erwünscht, bei<br />
digitalen PLLs führen zu hohe Regelbandbreiten jedoch zu Instabilitäten. Der Wert<br />
des Eingangsteilers Ni ist hingegen in großen Bereichen wählbar, da das gewünschte<br />
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