1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

263U 0) = (0) , (6.3)0( U1I0( 0) = −I1(0), (6.4)U0( h)= U −1(h), (6.5)I − 1( h)= −I1(0)+ jωCU0(h). (6.6)Laidininkų įtampų ir srovių išraiškas (6.1) ir (6.2) įrašę į (6.3)–(6.6) lygtisgausime algebrinių lygčių sistemą. Lygčių sistemos determinantą prilyginę nuliui,galime apskaičiuoti lėtinimo koeficientą kLir dažnį f :k = c/v = θ / kL , (6.7)Lff= kc / 2π , (6.8)čia v f – bėgančiosios bangos fazės greitis, L – meandro žingsnis.Vėliau remdamiesi (6.1) ir (6.2) apskaičiuojame sistemos įėjimo varžą, priklausančiąnuo koordinatės x. Kai x = 0 ,ZINU(0) =I0(0) A2+ A=(0) j[ Y ( θ ) A − Y014( θ + π).A ]3(6.9)Daugialaidžių linijų metodu apskaičiuota meandrinės sistemos lėtinimo koeficientopriklausomybė nuo dažnio pateikta 6.2 pav. Iš jo matyti, kad kai nėraprijungtų talpų ( C = 0 ), dažnių ruože, kuriame fazės kampas θ tarp gretimų laidininkųįtampų ar srovių kinta nuo 0 iki π, lėtinimo koeficiento dažninė priklausomybėyra tolydi. Kai C ≠0, lėtinimo koeficiento priklausomybės nuo dažnioyra trūkios (2-oji ir 3-ioji) kreivės. Tai reiškia, kad tokioms sistemoms būdingaužtvarinė juosta, kai fazės kampas θ ≅ π / 2 .Užtvarinės juostos plotis priklausonuo periodinių talpų C dydžio: didėjant talpoms užtvarinė juosta platėja.Norėdami patikrinti šiuos rezultatus, (užtvarinės juostos atsiradimą meandrinėjelinijoje su asimetriniais nevienalytiškumais ties θ ≅ π / 2 ), pasitelkėme6.2 pav. Lėtinimo koeficiento dažninė charakteristika, kai Z (0) = 100 Ω,Z (π) = 50 Ω: 1 – C = 0, 2 – C = 0,1, 3 – C = 0,5 pF