1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

3007. Lėtinimo sistemų taikymas elektronų pluoštui kreipti7. 10 pav. Paprastos (1 kreivė) ir lovelinės (2 kreivė) kreipimo sistemų koeficientoK E priklausomybės nuo fazės kampo θ skaičiavimo baigtinių skirtumųmetodu rezultatai, kai L = 2,2, w = 1, p = 0,1, laidininko plotis l = 1,1, lovelinėssistemos ekranavimo sienelės storis t = 0,1 mm, aukštis h = w 2 + p7.11 pav. Lovelinės daugialaidės linijos skersinio pjūvio fragmentas:1 – daugialaidės linijos laidininkas; 2, 3 – ekranai, 4 – ekranavimo sienelė7.2.5. Elektrinis laukas dvipradėje spiralinėje sistemojeKetvirtajame skyriuje, be kitų lėtinimo sistemų, buvo nagrinėjama dvipradėspiralinė sistema. Parodyta, kad pagal dispersines savybes dvipradė spiralinėsistema nėra geresnė nei kitos paprastesnės spiralinės lėtinimo sistemos. Tačiauviena iš dvipradės sistemos teigiamų savybių siejama su elektrinio lauko pasiskirstymu:[7.19] teigiama, kad šioje sistemoje yra silpnesnė išilginė elektriniolauko dedamoji, todėl pavyksta geriau fokusuoti elektronų pluoštą. Siekdami taipatikrinti, panagrinėkime elektrinį lauką dvipradėje spiralinėje sistemoje ir palyginkimejį su elektriniu lauku kitose spiralinėse kreipimo sistemose.Nagrinėjant elektrinį lauką [7.10], spiralines sistemas galima modeliuotivieneile dvipakope daugialaide linija (7.12 pav.). Sistemų, kuriose naudojamosvienpradės spiralės, modeliuose gretimų laidininkų įtampų arba srovių fazių skirtumasyra θ , dvipradės sistemos modelyje – ( θ + π). Taikant baigtinių skirtumųmetodą ir nagrinėjant vieną daugialaidės linijos periodą ( 0 ≤ z ≤ z ), potencialųpasiskirstymą vienpradėje sistemoje galima apskaičiuoti laikant, kad gretimų laidininkųpotencialai yra e , 1 ir e− θ . Dvipradėje sistemoje gretimųjθ jlaidininkųmax