1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

More documents

Recommendations

Info

7.Lėtinimo sistemų taikymaselektronų pluoštui kreiptiSprendžiant sparčių neperiodinių ir vienkartinių procesų tyrimo problemąbuvo pasiūlyta elektronų pluoštui kreipti oscilografiniuose elektroniniuose vamzdžiuosetaikyti bėgančiosios bangos kreipimo sistemas [7.1]. Bėgančiosios bangoskreipimo sistemoje tiriamojo signalo sukelta elektromagnetinė banga turisklisti greičiu, artimu elektronų pluošto elektronų greičiui. Kadangi elektronųpluošto elektronų greitis būna mažesnis už šviesos greitį, bėgančiosios bangoselektroniniams vamzdžiams reikalingos lėtinimo sistemos. Kadangi sparčių procesųdažnių spektras labai platus, lėtinimo ir kreipimo sistemų praleidžiamų dažniųjuosta turi būti kiek galima platesnė (nuo 0 iki kelių gigahercų). Siekiant suderintielektromagnetinės bangos dažnių spektro dedamųjų ir elektronų greičius,elektromagnetinės bangos greičio dispersija turi būti minimali – bėgančiosiosbangos kreipimo sistemos lėtinimo koeficientas turi būti pastovus labai plačiamedažnių diapazone.Bėgančiosios bangos kreipimo sistemų konstrukcijos, joms keliami reikalavimai,modeliavimo ir eksperimentinio tyrimo metodikos, projektavimo principai,bėgančiosios bangos elektroninių vamzdžių ir signalinių traktų skaičiavimoir kiti klausimai aptarti [7.2–7.7].Tobulinant bėgančiosios bangos elektroninius vamzdžius ir kreipimo sistemas,kyla naujų problemų. Šiame skyriuje aptariami nauji rezultatai, gauti sprendžiantspecifinius plačiajuosčių kreipimo sistemų ir bėgančiosios bangos elektroniniųvamzdžių klausimus.Išnagrinėtos galimybės mažinti fazės dažninius tiriamųjų signalų iškraipymustaikant kompensacijos principus [7.8]. Pasiūlyta kreipiančiojo lauko struktūros(skersinio elektrinio lauko nulinės erdvinės harmonikos) skaičiavimo metodika[7.9–7.10]. Išnagrinėti tiriamųjų signalų formos netiesiniai iškraipymai,
2887. Lėtinimo sistemų taikymas elektronų pluoštui kreiptikylantys dėl kreipiančiojo lauko paviršinio pobūdžio [7.11–7.12]. Atsižvelgiant įtai, kad bėgančiosios bangos elektroninių vamzdžių dinaminės savybės labai priklausonuo įvadų konstrukcijos, pasiūlytas vamzdžio signalinio trakto modelis iratskleistos įvadų tobulinimo galimybės [7.13–7.15], taip pat išnagrinėti bėgančiosiosbangos elektroninių vamzdžių dinaminių savybių gerinimo rezervai[7.16].7.1. Fazinių iškraipymų koregavimo galimybėsOscilografinių bėgančiosios bangos elektroninių vamzdžių praleidžiamųjųdažnių juostą riboja daug veiksnių [7.4–7.7]. Vienas iš svarbiausių veiksnių yraelektromagnetinės bangos bėgančiosios bangos kreipimo sistemoje fazinio greičioir fazės vėlinimo trukmės dispersija. Vien dėl dispersijos nepavyksta pasiektivamzdžio praleidžiamųjų dažnių juostos reikalingo pločio, užtikrinti pereinamosioscharakteristikos reikiamos kilimo trukmės ir plokščiosios dalies netolygumo,mažesnio nei 10 %, kai ∆ tv ⋅ fv> 0, 1, čia f v – reikiamos praleidžiamų dažniųjuostos vidurinis dažnis, ∆ tv– fazinio vėlinimo trukmės dispersija praleidžiamųjųdažnių juostoje [7.5].Elektronų lėkio greitis priklauso nuo greitinimo įtampos. Todėl, kai kreipimosistemose pasireiškia elektromagnetinės bangos fazinio greičio dispersija, elektronųir elektromagnetinės bangos greičius pavyksta suderinti tik tam tikroje praleidžiamųjųdažnių juostos dalyje. Iš [7.4–7.7] ir ankstesniuose skyriuose pateiktųtyrimų rezultatų matyti, kad yra daug būdų dispersijai bėgančiosios bangoskreipimo sistemose mažinti. Dauguma jų pagrįsti kreipimo sistemų konstrukcijųtobulinimu. Tačiau net bėgančiosios bangos kreipimo sistemos, kurių praleidžiamųjųdažnių juostos plotis iki 5 GHz, yra sudėtingos, mažų matmenų ir turi būtipagamintos labai tiksliai.Siekiant mažinti fazės dažninius iškraipymus, elektroninėse grandinėse dažnainaudojami fazės korektoriai. Bėgančiosios bangos kreipimo sistemose procesaisudėtingesni. Pradžioje elektroną veikia signalas, kurio forma dėl dispersijosdar neiškraipyta. Bangos fazinio greičio dispersijos įtaka didėja sklindant bangai.Dėl šių priežasčių būtina išsamiau panagrinėti fazinių iškraipymų korekcijos irkompensavimo bėgančiosios bangos elektroniniuose vamzdžiuose galimybes.Signalinio trakto, kuriame prieš bėgančiosios bangos kreipimo sistemą įjungtaskoregavimo keturpolis, schema atvaizduota 7.1 pav.Įtampos šuolio dažninius iškraipymus bėgančiosios bangos elektroniniovamzdžio ekrane galima rasti nagrinėjant perdavimo funkcijąK jω) = K (jω)⋅ K (jω) ⋅ K (jω), (7.1)( v K Gčia K v (jω) – bėgančiosios bangos elektroninio vamzdžio perdavimo funkcija,K (j ω ) – koregavimo keturpolio perdavimo funkcija, K (jω) – perdavimo funk-KG
Page 1 and 2:
Stanislovas Štaras, Romanas Martav
Page 3 and 4:
UDK 621.37Pl-08S. Štaras, R. Marta
Page 6 and 7:
TurinysŽymenys 11Įvadas 151. NEVI
Page 8:
3.4. Integralinių lygčių metodo
Page 11 and 12:
108.4. Meandrinių lėtinimo sistem
Page 13 and 14:
12 ŽymenysK perdavimo funkcija, K
Page 16 and 17:
Įvadas1864 metais D. K. Maksvelas
Page 18 and 19:
elektromagnetinių laukų ir elektr
Page 20 and 21:
specifinius klausimus, atkreipiamas
Page 22 and 23:
[0.5] Тараненко, З. И.;
Page 24 and 25:
1.Nevienalyčių spiralinių sistem
Page 26 and 27:
25C11+C12C1= , (1.2)2L11+L12L1= , (
Page 28 and 29:
271.2 pav. Lėtinimo koeficiento pr
Page 30 and 31:
291.4 pav. Ašinės simetrijos spir
Page 32 and 33:
čia k 0 = ω/c0.kω2π f k31Lxx =
Page 34 and 35:
33ab1.7 pav. Ašinės simetrijos sp
Page 36 and 37:
351.9 pav. Ašinės simetrijos spir
Page 38 and 39:
37Acoshkdi ii = ki,coshkidi⋅ sinh
Page 40 and 41:
39ab1.12 pav. Asimetriškai išorin
Page 42 and 43:
ZB=⎛⎜ε2hk1⎝r1tanh k1btanh k
Page 44 and 45:
431.14 pav. Spiralinių sistemų, a
Page 46:
Parodyta, kad pasiūlytus modelius
Page 49 and 50:
482. Daugialaidžių linijų metoda
Page 51 and 52:
Page 53 and 54:
Page 55 and 56:
Page 57 and 58:
Page 59 and 60:
Page 61 and 62:
Page 63 and 64:
Page 65 and 66:
Page 67 and 68:
Page 69 and 70:
Page 71 and 72:
Page 73 and 74:
Page 75 and 76:
Page 77 and 78:
Page 79 and 80:
Page 81 and 82:
Page 83 and 84:
Page 85 and 86:
Page 87 and 88:
Page 89 and 90:
Page 91 and 92:
Page 93 and 94:
Page 95 and 96:
94CDLSLS( 1 )( 1 )LS LS LS LS11 22
Page 97 and 98:
Page 99 and 100:
Page 101 and 102:
1002. Daugialaidžių linijų metod
Page 103 and 104:
Page 105 and 106:
Page 107 and 108:
Page 109 and 110:
Page 112 and 113:
3.Daugialaidžių linijų banginių
Page 114 and 115:
tolygus dekartinis tinklelis, kurio
Page 116 and 117:
1153.3 pav. Tinklelio fragmentas di
Page 118 and 119:
Tai, kad (3.30) išraiška teisinga
Page 120 and 121:
119Esama ir kitų skaičiavimo algo
Page 122 and 123:
121Kaip pradiniai duomenys, į prog
Page 124 and 125:
1233.13 pav. Linijos skersinis pjū
Page 126 and 127:
125Pastarajai lygčiai galima sutei
Page 128 and 129:
127Pagal 3.15 pav. nesujungtų trik
Page 130 and 131:
129Dvimačiams uždaviniams spręst
Page 132 and 133:
Pažymėtina, kad į Femlab galima
Page 134 and 135:
133⎛ α1⎞⎜ ⎟α n = α2, (3.
Page 136 and 137:
N2 2( )i i n i n i i2πε0 n=11351
Page 138 and 139:
137Nagrinėjant 3.20 pav. atvaizduo
Page 140 and 141:
139Iš skaitmeninių metodų aptari
Page 142 and 143:
Kaa D= ,DKpp141D= . (3.108)DTies di
Page 144 and 145:
143Taigi krūvių dalinių atvaizd
Page 146 and 147:
1453.25 pav. Mikrojuostelinės lini
Page 148 and 149:
147Nežinomų krūvių q matrica ap
Page 150 and 151:
1493.26 pav. Normuotasis krūvio pa
Page 152 and 153:
151a aaSavosios C 11, C 22 , C 11,C
Page 154 and 155:
1533.29 pav. Dviejų susietųjų li
Page 156 and 157:
155elektrinio lauko stipris ore tar
Page 158 and 159:
157t. y. į laidininkus siunčiant
Page 160 and 161:
1593.34 pav. Krūvio tankio pasiski
Page 162 and 163:
1613.37 pav. 12-os laidininkų mikr
Page 164 and 165:
163siais atvejais kraštinių ir vi
Page 166:
165[3.36.] TACONIC: Advanced Dielec
Page 169 and 170:
168 4. Lėtinimo sistemų modeliai
Page 171 and 172:
Page 173 and 174:
Page 175 and 176:
Page 177 and 178:
Page 179 and 180:
Page 181 and 182:
Page 183 and 184:
Page 185 and 186:
Page 187 and 188:
Page 189 and 190:
Page 191 and 192:
Page 193 and 194:
Page 195 and 196:
Page 197 and 198:
Page 199 and 200:
Page 201 and 202:
Page 203 and 204:
Page 205 and 206:
Page 207 and 208:
Page 209 and 210:
Page 211 and 212:
Page 214 and 215:
5.Plačiajuosčių lėtinimo sistem
Page 216 and 217:
215Voltaire LS ir Voltaire XL leid
Page 218 and 219:
5.1.1. Spiralinės lėtinimo sistem
Page 220 and 221:
2195.6 pav. Spiralinės lėtinimo s
Page 222 and 223:
221Šiuo būdu apskaičiuota vėlin
Page 224 and 225:
2235.11 pav. Spiralinės sistemos l
Page 226 and 227:
2255.13 pav. Dvipradės spiralių s
Page 228 and 229:
227Z o , o esant sinfaziniam sužad
Page 230 and 231:
229Tyrimai parodė, kad spiralių s
Page 232 and 233:
2315.21 pav. Spiralinės sistemos m
Page 234 and 235:
( h + b)2331 c0fr ≈ ⋅ . (5.9)4
Page 236 and 237:
235didesnė sistemos banginė varž
Page 238 and 239: 2375.28 pav. Spiralinės lėtinimo
Page 240 and 241: 5.4.3. Rezonansinių reiškinių pa
Page 242 and 243: 2415.33 pav. Perdavimo koeficiento
Page 244 and 245: 243Vienas iš didžiausių šio pak
Page 246 and 247: 5.5.2. Vidinių anizotropinių ekra
Page 248 and 249: 2475.40 pav. Fazės vėlinimo trukm
Page 250 and 251: 249tarp gretimų spiralės vijų tv
Page 252 and 253: 2515.46 pav. Nesimetrinės meandrin
Page 254 and 255: 253ilgis 9 cm, gausime, kad krašti
Page 256 and 257: 2555.52 pav. Ašinės simetrijos me
Page 258 and 259: 2575.56 pav. Meandrinių lėtinimo
Page 260 and 261: [5.4] Daškevičius, V.; Skudutis,
Page 262 and 263: 6.Kompleksinis lėtinimo sistemųty
Page 264 and 265: 263U 0) = (0) , (6.3)0( U1I0( 0) =
Page 266 and 267: 265čiakampės) ir taip pat tarp ki
Page 268 and 269: 26777 7 6.77 pav. Meandrinės lėti
Page 270 and 271: 269U c)= U ( ) , (6.18)I30( 31c30(
Page 272 and 273: 2716.12 pav. Meandrinių sistemų l
Page 274 and 275: 2736.14 pav. H profilio meandrinės
Page 276 and 277: UI1n ( 2( n+1 ) h275h)= U ( ) , (6.
Page 278 and 279: 6.3.2. Tyrimas programų paketu Mic
Page 280 and 281: 6.4. Ašinės simetrijos spiralinė
Page 282 and 283: 281Įrašius įtampų (6.33) ir sro
Page 284 and 285: 2836.25 pav. Ašinės simetrijos sp
Page 286 and 287: 285sistemos dažninės amplitudės
Page 290 and 291: 2897.1 pav. Struktūrinė signalini
Page 292 and 293: 291suderinti, esant aukštesniems d
Page 294 and 295: 7.2.1. Analitiniai kreipiančiojo e
Page 296 and 297: 295Siekiant mažinti sistemos bangi
Page 298 and 299: 2973. Pagal (7.25) apskaičiuojame
Page 300 and 301: 2997.9 pav. K E priklausomybės nuo
Page 302 and 303: 301jθ jpotencialai yra e , -1 ir e
Page 304 and 305: 303ab7.15 pav. Skersinės elektrini
Page 306 and 307: 305Pagal 7.16 pav., a sistemoje, su
Page 308 and 309: 7.3.1. Harmoninių virpesių formos
Page 310 and 311: 3097.19 pav. Maksimalaus elektronų
Page 312 and 313: 311kylančius didėjant dažniui, p
Page 314 and 315: 3137.24 pav. Nesimetrinės lėtinim
Page 316 and 317: 315bolinę pradinę trajektoriją),
Page 318 and 319: 7.4. Kreipimo sistemų jungių mode
Page 320 and 321: 319a b c7.28 pav. Linijų atkarpų,
Page 322 and 323: 321ab7.30 pav. Signalinio trakto mo
Page 324 and 325: 7.31 pav. Dažninės amplitudės ch
Page 326 and 327: K− jx1 e325sin x= , (7.65)xčia x
Page 328 and 329: 327iškraipymų, kylančių dėl el
Page 330 and 331: 3297.35 pav. atvaizduotos kreipimo
Page 332 and 333: 3317.36 pav. Signalinio trakto (1 k
Page 334 and 335: 333Dar kartą pažymėtina, kad ele
Page 336 and 337: 3357.2 lentelė. Įvairių veiksni
Page 338 and 339:
[7.3] Шкунов, В. А. 1976.
Page 340 and 341:
8.Lėtinimo sistemų taikymasvėlin
Page 342 and 343:
3418.1 pav. Meandrinės mikrojuoste
Page 344 and 345:
Φ( x y z) ( A kx B kx) Φ ( y)∞
Page 346 and 347:
345ir analizinių metodų rezultat
Page 348 and 349:
3478.6 pav. Ekvipotencialių linij
Page 350 and 351:
Lentelėje349C M( i, j)DL1yra pažy
Page 352 and 353:
351kartojimo periodas D= L1+ L2. Ga
Page 354 and 355:
353meandro lėtinimo koeficiento kL
Page 356 and 357:
3558.12 pav. Juostelių išdėstymo
Page 358 and 359:
357vėlinimo linijos, esant įvairi
Page 360 and 361:
359yra santykinis dispersijos suma
Page 362 and 363:
361juostelių pločio sumažėjimo
Page 364 and 365:
3638.19 pav. Mikrojuostelinės ir d
Page 366 and 367:
3658.21 pav. Mikrojuostelinės ir d
Page 368 and 369:
3678.22 pav. Dviekranės meandrinė
Page 370 and 371:
369meandro viduriu lėtinimo sistem
Page 372 and 373:
meandrinių lėtinimo sistemų bang
Page 374 and 375:
373abc8.25 pav. Meandrinėms lėtin
Page 376 and 377:
šiose srityse išreiškiamos ketur
Page 378 and 379:
377Paprasčiausios meandrinės lėt
Page 380 and 381:
379cosRc( kθc A )⎛ A⎞ sin ⎛
Page 382 and 383:
8.4.3. Paprasčiausių meandrinių
Page 384 and 385:
22 0α0− 1 0 + 1 2 0383A = B = A
Page 386 and 387:
385abc8.30 pav. Mikrojuostelinių m
Page 388 and 389:
387abc8.31 pav. Mikrojuostelinių m
Page 390 and 391:
389įtampos U (1) ( x ) ir srovės
Page 392 and 393:
(1) (1)( kθcAE) sin ( kθcAE)( ) s
Page 394 and 395:
( + 1 ) − cos( θ )( + ) ( π ) s
Page 396 and 397:
3958.34 pav. Mikrojuostelinių mean
Page 398 and 399:
397Taigi, žinant vėlinimo linijos
Page 400 and 401:
399pločiui w 2 , yra juostelių il
Page 402 and 403:
lėtinimo koeficiento kL ŽDir įė
Page 404 and 405:
4038.40 pav. atvaizduotų daugialai
Page 406 and 407:
405Atskleista, kad, įtaisius mikro
Page 408 and 409:
407vidutinių bei aukštųjų dažn
Page 410 and 411:
[8.25] Martavičius, R.; Urbanavič
Page 412 and 413:
9.Elektrodinaminių vėlinimolinij
Page 414 and 415:
413reikiamus išėjimo parametrus,
Page 416 and 417:
415Taigi, automatizuoto projektavim
Page 418 and 419:
417nėms charakteristikoms: skaiči
Page 420 and 421:
419δtvt −tv ŽD vnom= ≤ δtmin
Page 422 and 423:
421pagrįsti ankstesniuose šios mo
Page 424 and 425:
423Šio proceso metu kitų parametr
Page 426 and 427:
425užuot keitus meandro matmenis 2
Page 428 and 429:
427sistemos vėlinimo trukmės žem
Page 430 and 431:
9.5. Spiralinių vėlinimo linijų
Page 432 and 433:
431Spiralinės linijos su daugeliu
Page 434 and 435:
433ciklais: vienu atveju keičiamas
Page 436 and 437:
S. Štaras, R. Martavičius, J. Sku
Page 438 and 439:
Summary 437In general case, the mai
Page 440 and 441:
Summary 439Studio system is used fo
Page 442 and 443:
Summary 441[22] Itoh, T.; Pelosi, G
show all

1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?