1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

šiose srityse išreiškiamos keturių TEM bangų įtampų ir srovių suma. Remiantis(2.51) ir (2.52) jos išreiškiamos tokiomis lygtimis:2( ) = v {⎡ ⎤v v + ⎡ ⎤v v }(1) (1) (1) (1) (1)(1)nv=−1(1) (1)− jn θ v375U x ∑ M A cos k x B sin k x e ,⎣ ⎦ ⎣ ⎦(8.37)2(1)( ) =1vv { − ⎡ ⎤v v + ⎡ ⎤v v }I x vj∑ Y N A sin k x B cos k x e⎣ ⎦ ⎣ ⎦. (8.38)(1) (1) (1) (1) (1)(1)nv=−1(1) (1)− jnθ(1) (1)(8.37) ir (8.38) išraiškose A v ir B v žymi pastoviuosius koeficientus,įvertinančius visas lygines ir nelygines erdvines harmonikas. Daugialaidžių linijų(1) (1)su skirtingo pločio laidininkais koeficientai A v ir B v gretimuose laidininkuoseyra skirtingi. Koeficientų verčių gretimuose laidininkuose santykis esant bangospagrindinei ir šalutinei dedamosioms atitinkamai lygus R c ir R π . Kad nereikėtųgretimų daugialaidės linijos laidininkų įtampos ir srovės kompleksines amplitudesapibūdinti skirtingomis išraiškomis, gretimų laidininkų nevienodi amplitudžiųdaugikliai išreiškiami šių daugiklių sumomis ( 1+ R c ) , ( 1+ R π ) ir skirtumais( 1− R c ) , ( 1− R π ) :(1)n( ) ( R )1− Rπ+ − 1 1+M − 1,2π= ,(8.39)2(1)n( ) ( R )1+ Rc+ −1 1−M 0, + 1NN−1,20, + 1c= ,(8.40)2(1)n( ) ( R )Rc+ 1+ −1 c −1 = ,(8.41)2Rc(1)n( ) ( R )Rπ− 1+ − 1 π + 1= . (8.42)2RDaugikliai N − 1,2ir N 0, + 1taip pat įvertina daugialaidės linijos gretimų juosteliųbanginių laidumų nevienodumą.(1) (1) (1)Kiti (8.37) ir (8.38) išraiškose naudojami žymenys: kvk ( θv)π= – daugialaidėslinijos fazės koeficiento priklausomybė nuo fazių skirtumo kampo esant(1) (1) (1)normaliųjų bangų superpozicijai; Y1 vY1 ( θv)= – daugialaidės linijos DL B w 1pločio juostelės banginio laidumo esant v-ajai bangos dedamajai priklausomybė(1) (1)nuo fazių skirtumo kampo; θv = θ + v π / 2 – fazių skirtumo kampas daugialaidėslinijos žingsnyje esant v-ajai bangos dedamajai; θ – fazių skirtumo kam-(1)pas daugialaidės linijos žingsnyje L esant nulinei ( v= 0 ) bangos dedamajai;(1)n – daugialaidės linijos laidininko numeris ±1 srityse. Viršutinysis indeksas (1)