1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

kompleksinės amplitudės formulei išvesti galima taikyti iš telegrafinių lygčiųgaunamą išraišką:Inν571 d Unν( x)( x)= − , (2.46)j ω Ln( θ ν ) dxčia I nν ( x)ir U nν ( x)– srovės ir įtampos kompleksinių amplitudžių ν -oji dedamojidaugialaidės linijos n -ajame, laidininke; Ln( θ ν ) – daugialaidės linijosn -ojo laidininko induktyvumas ν -ajai bangos dedamajai.Į (2.46) išraišką įrašius (2.43) ir (2.45) formules, gaunama tokia srovėskompleksinės amplitudės daugialaidės linijos n -ajame laidininke išraiška:čiaN −1( )− jnθνI ( x) = j ∑ Y ( θ ) − A sinkx + B coskx e , (2.47)nnν = 0ν ννkYn( θν) = ωL( θ )(2.48)yra daugialaidės linijos n -ojo laidininko banginis laidumas esant ν -ajai bangosdedamajai.nν2.2.2. Daugialaidė linija nevienalyčiame dielektrikeDaugialaidžių linijų metodu galima analizuoti lėtinimo sistemas su nevienalyčiudielektriku, kurių skerspjūvyje yra dielektrikai su skirtingomis dielektrinėmisskvarbomis. Toks lėtinimo sistemų pavyzdys gali būti mikrojuostelinės vėlinimolinijos. Dalis elektromagnetinio lauko šiose sistemose sklinda dielektriniupagrindu, o dalis – oru virš dielektrinio pagrindo.Mikrojuostelinėje daugialaidėje linijoje, kuri modeliuoja mikrojuostelinesvėlinimo linijas, sklinda banga, savo sandara ir savybėmis žemųjų dažnių srityjenesiskirianti nuo TEM bangos. Tačiau dažniui pakankamai padidėjus atsirandaišilginės E x ir H x lauko dedamosios. Kol analizuojamosios daugialaidėslinijos dielektrinio pagrindo storis daug mažesnis už joje sklindančios bangos ilgįλ , išilginės elektromagnetinio lauko dedamosios Exir H x yra daug silpnesnėsuž skersines lauko dedamąsias. Tokiu atveju daugialaidės linijos analizei galimataikyti TEM bangos artinį, t. y. sakyti, kad išilgai daugialaidės linijos laidininkųsklinda TEM banga, ir realųjį dielektriką, užimantį dalį linijos skerspjūvio, pakeistisąlyginiu (efektyviuoju) dielektriku, užpildančiu visą linijos skerspjūvį.Dielektriko pakeitimo sąlyga tokia [2.7]: ( εref− 1) ∫ E d S = ( −1) E dS, (2.49)Sef2 2aaεr∫S