1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

305Pagal 7.16 pav., a sistemoje, sudarytoje iš vienpradžių spiralių, elektriniolauko išilginės dedamosios nulinė erdvinė harmonika didžiausia, kai gretimų spiralėslaidininkų pločiai vienodi. Didėjant laidininkų pločių santykiui, koeficientasK ir nulinė erdvinė harmonikazE mažėja.z0mPagal 7.16 pav., b dvipradėje spiralinėje kreipimo sistemoje tikrai galimagauti mažą elektrinio lauko išilginės dedamosios lygį. Bet tik tuo atveju, kai gretimųlaidininkų pločiai vienodi. Šiuo atveju kreipiančiojo elektrinio lauko stiprislygus 0 (7.15 pav., b, 1 kreivė), taigi dvipradė spiralinė sistema negali atliktielektronų pluošto kreipimo funkcijos. Didėjant gretimų laidininkų pločių santykiui,erdvinės harmonikos E z0mlygis didėja. Kai laidininkų pločių santykis lygus4, koeficiento K z maksimali reikšmė yra beveik 0,1. Ji yra apie 2,5–3 kartus mažesnėnei sistemoje, sudarytoje iš vienpradžių spiralių. Tai pastebėję turime nepamiršti,kad kreipiančiojo elektrinio lauko stipris dvipradėje sistemoje yra daugmažesnis. Nagrinėdami santykius E E aptiktume, kad elektrinio laukoy0m / z0mišilginės dedamosios lygį, taikant dvipradę spiralinę kreipimo sistemą, įmanomasumažinti, bet tada būtų daug mažesnis kreipiančiojo elektrinio lauko stipris irelektroninio vamzdžio jautris.Baigiant aptarti elektrinio lauko bėgančiosios bangos kreipimo sistemose darverta pastebėti, kad simetrinių ir nesimetrinių kreipimo sistemų, kuriose naudojamospaprastos vienpradės spiralės, savybės skiriasi. Nesimetrinėse kreipimosistemose elektronų pluoštas patenka į kreipimo sistemą pjūvyjey = ( y max ) /2 + y 2 , todėl šiose sistemose išilginės elektrinio lauko dedamosios įtakaelektronų pluoštui yra didesnė nei simetrinėse.7.3. Netiesiniai iškraipymai bėgančiosios bangoskreipimo sistemoseKadangi didėjant dažniui kreipiančiojo elektrinio lauko stiprumas kinta irtampa priklausomas nuo skersinės koordinatės, bėgančiosios bangos elektroniniuosevamzdžiuose atsiranda ne tik dažniniai, bet ir netiesiniai tiriamųjų signalųformos iškraipymai. Atsižvelgdami į elektrinio lauko kitimą didėjant dažniui,panagrinėkime elektronų pluošto kreipimo ypatumus ir netiesinių iškraipymųmažinimo bei fokusavimo gerinimo galimybes.Pagal 7.8 pav., kai l / L≤0, 1 ir p / L≥ 0, 2 , kreipiančiojo elektrinio lauko pasiskirstymoskaičiavimo rezultatai, gauti taikant elektrodinaminį, daugialaidžiųlinijų ir baigtinių skirtumų metodus, beveik sutampa. Nagrinėjimas rodo, kad jienedaug skiriasi net tada, kai l / L ≅ 0, 25 ir p / L ≅ 0, 1 .Todėl darbuose [7.11] ir[7.12], kuriais remsimės, siekdami paprastesniu būdu įvertinti netiesinius iškraipymus,atsirandančius didėjant dažniui paprastoje vienpradėje spiralinėje kreipimosistemoje, kreipiančiajam elektriniam laukui skaičiuoti taikyta (7.11) formu-