1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

582. Daugialaidžių linijų metodasčia εr= ε / ε0ir ε r ef= ε ef / ε0– realiojo ir efektyviojo dielektrikų santykinės9dielektrinės skvarbos; ε 0= (1/ 36π)10 −aF/m – elektrinė konstanta; E – daugialaidėslinijos elektrinio lauko stiprumo vektorius, kai jos skerspjūvyje yra tikoras; S ef – efektyviuoju dielektriku užpildytas linijos skerspjūvis; S – realiuojudielektriku užpildyta linijos skerspjūvio dalis.Fizikinė (2.49) sąlygos prasmė – tai elektrinės energijos prieaugio daugialaidėslinijos ilgio vienete vienodumas, naudojant linijoje realųjį ir efektyvųjį dielektrikus.(2.49) sąlyga iš esmės įgyvendinama ir daugialaidės linijos santykinėefektyvioji skvarba nustatoma pagal daugialaidės linijos su realiuoju dielektrikualaidininko ilginės talpos C 1 santykį su to paties laidininko ilgine talpa C 1 , kairealusis dielektrikas pakeistas oru:ar ef C1 / C1ε = . (2.50)Kintant tarp gretimų nevienalyčio dielektriko daugialaidės linijos laidininkųįtampų fazių skirtumo kampui θ , vyksta elektrinio lauko persiskirstymas linijosskerspjūvyje tarp dielektriko sluoksnių. Pavyzdžiui, daugialaidėje linijoje, kaiθ ≈ 0 , elektrinis laukas koncentruojasi dielektriniame pagrinde, kai θ > 0 , atsirandaelektrinio ryšio laukas tarp gretimų laidininkų, kurio dalis sutelkta ore viršdielektrinio pagrindo. Dėl šios priežasties apskaičiuotoji pagal (2.50) formulędielektrinė skvarba tampa priklausoma nuo fazių skirtumo kampo: ε ef ( θ ) . Dėl tonuo fazių skirtumo kampo θ priklauso ir (2.43), ir (2.47) formulėse įrašytų įtamposir srovės dedamųjų fazės pastoviosios x ašies kryptimi.Taigi įtampos ir srovės kompleksinių amplitudžių išraiškos nevienalyčiodielektriko daugialaidėje linijoje turi įvertinti lauko persiskirstymą tarp dielektrikosluoksnių jos skerspjūvyje. Esant TEM bangos artiniui, šios išraiškos tokios:N −1ν = 0{ θ θ }− jnθνU ( x) = ∑ A cos[ k( ) x] + B sin[ k( ) x] e , (2.51)nN −1ν ν ν ν{ }− jnθνI ( x) = j ∑ Y ( θ ) − A sin[ k( θ ) x] + B cos[ k( θ ) x] e , (2.52)nnν = 0ν ν ν ν νk( θν)Yn( θν) = ωL( θ ). (2.53)Iš (2.43), (2.47), (2.51) ir (2.52) formulių išplaukia, kad apskritai pagrindinėsdaugialaidės linijos charakteristikos yra jos laidininkų banginio laidumo Yn( θ ν ) irsantykinės efektyviosios skvarbos εref ( θ ν ) priklausomybės nuo fazių skirtumokampo.nν