1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

3047. Lėtinimo sistemų taikymas elektronų pluoštui kreiptiab7.16 pav. Išilginės elektrinio lauko dedamosios nulinės erdvinės harmonikospriklausomybės nuo fazės kampo θ paprastos (a) ir dvipradės (b) spiraliniųkreipimo sistemų modeliuose, kai z 2 – z 1 = z 4 – z 3 = 16∆, z max = 232∆,y 1 = 16∆, y 2 = 20∆, y max = 60∆, esant įvairiems gretimų laidininkų pločiams:1 – 2z 1 = b = 100∆, z 3 – z 2 = a = 100∆, s = 1; 2 – b = 120∆, a = 80∆, s = 1,5;3 – b = 140∆, a = 60∆, s = 2,3; 4 – b = 160∆, a = 40∆, s = 4; čia∆ – tinklelio (taikant baigtinių skirtumų metodą) žingsnisKai tiriamieji signalai į simetrinę kreipimo sistemą nukreipiami iš parafaziniostiprintuvo, tiek pasižyminčią plokštumine simetrija sistemą, kurioje panaudotosvienpradės spiralės, tiek dvipradės spiralinės sistemos modelį elektrine sienelegalima padalyti į dvi dalis. Todėl simetrinių sistemų centruose išilginėselektrinio lauko dedamosios stipris lygus 0. Išilginė elektrinio lauko dedamojiveikia tik elektronus, nukrypusius nuo sistemos centro.7.16 pav. pateiktos koeficiento K z= Ez0m/ Empriklausomybės nuo fazėskampo θ , kai y = ( y max ) /2 + y 2 . Pagal skaičiavimų rezultatus, kai θ = 0 , spiralinėsesistemose išilginės elektrinio lauko dedamosios nulinės erdvinės harmonikosamplitudė lygi 0, nors išilginio elektrinio lauko stipris nelygus 0 (7.14 pav.,b , d). Didėjant kampui θ ir dažniui, koeficientas K z didėja, pasiekia maksimumąir paskui mažėja. Maksimalios K reikšmės priklauso nuo kreipimo sistemostipo ir gretimų laidininkų pločių santykio.z