1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

295Siekiant mažinti sistemos banginės varžos priklausomybę nuo dažnio, bėgančiosiosbangos kreipimo sistemose naudojami ploni lėtinimo elektrodo laidininkai,tarp kurių tarpas gali būti didelis – net kaip laidininko (vijos) plotis. Taigipraktikoje (7.11) ir (7.17) formulės taikomos sistemoms, kurios gali reikšmingaiskirtis nuo modelio, kuriam jos buvo gautos.Atsižvelgdami į išdėstytas mintis ir siekdami įvertinti skaičiavimo paklaidasdėl analitinių formulių taikymo apribojimų, kreipiančiojo elektrinio lauko stiprumuiskaičiuoti taikysime baigtinių skirtumų metodą.7.2.2. Potencialų pasiskirstymo ir kreipiančiojo elektrinio laukostiprumo skaičiavimasElektrinio lauko stiprumą bet kuriame sistemos taške galime apskaičiuotipagal potencialų pasiskirstymą daugialaidės linijos skerspjūvyje.Linijos skerspjūvio taškų potencialus, esant bet kokiam fazės kampui θ , galimenustatyti pagal taškų potencialus, apskaičiuotus, kai θ = 0 ir θ = π .Sakykime, kad nagrinėjamu laiko momentu pasirinktame pjūvyje (7.5 pav.)laidininko a įtampa U yra maksimali ( U a= U ). Tuomet laidininko b įtampaam−jθ −jθUa= meb= U e U . (7.19)Kai 0 < θ< π , įtampas U iraU galime nagrinėti kaip lyginės ir nelyginėsbbangų superpozicijos rezultatą. Lyginės bangos įtampą galime išreikšti formulečiaUlU=a −θ j+ Ub1+e= Ua=22d U1m, (7.20)Nelyginės bangos įtampa− jθ1+ed1=. (7.21)2U−θ jUa−Ub 1−en= = Ua=22d U2m, (7.22)7.5 pav. Ekranuotos vieneilės vienpakopės daugialaidės linijos skersinio pjūviofragmentas: 1 – daugialaidės linijos laidininkas, 2, 3 – ekranai