1766_Staras ir kt_Placiajuosciu_WEB.pdf - Vilniaus Gedimino ...

2997.9 pav. K E priklausomybės nuo fazės kampo θ, kai L = 2,2, l = 1,1, w = 1,p = 0,1 mm, y = y vid (1–3 kreivės), y = y max (4 kreivė), y = y min (5 kreivė)7.9 pav. kreivės apskaičiuotos kreipimo sistemai, kurios lėtinimo elektrodolaidininkai ploni, o tarpai tarp jų dideli. Šiuo atveju skaičiavimo skaitiniu metodurezultatai kreipimo sistemos viduryje (3 kreivė) labai skiriasi nuo rezultatų(1, 2 kreivės), gautų taikant (7.11) ir (7.17) formules. Dėl lėtinimo elektrododiskretiškumo elektrinio lauko dedamoji E y0žemųjų dažnių ruože yra daugiaunei 20 % silpnesnė nei sistemoje, tarp kurios laidininkų tarpai maži. Analitiniaismetodais ((7.11) ir (7.17) formulės) to nustatyti nepavyksta.Iš 7.8 ir 7.9 pav. 3–5 kreivių palyginimo matyti, kad elektrinio lauko dedamosiosE y0stiprumas labai priklauso nuo skersinės koordinatės y (7.7 pav.).Tai lemia paviršinis elektrinio lauko pobūdis periodinėje lėtinimo ir kreipimosistemoje.Svarbu pastebėti dar vieną skaitmeninio baigtinių skirtumų metodo privalumą– jis tinka, kai daugialaidės linijos skerspjūvis sudėtingas.7.2.4. Elektrinis laukas lovelinėse sistemose7.10 pav. pateikti kreipiančiojo skersinio elektrinio lauko priklausomybėsnuo fazės kampo θ skaičiavimo paprastoje ir lovelinėje (7.11 pav.) sistemoserezultatai. Iš 7.10 pav. kreivių palyginimo matyti, kad lovelinėje sistemoje skersinioelektrinio lauko dedamoji E y0žemųjų dažnių ruože yra silpnesnė, bet priklausonuo dažnio gerokai mažiau nei paprastoje sistemoje, kurioje vertikaliųjųekranavimo sienelių tarp lėtinimo elektrodo laidininkų nėra. Pastaroji lovelinėssistemos savybė yra dar vienas svarbus privalumas greta privalumų, atskleistųankstesniuose skyriuose.